STOSZ EAUHER KÖRPER. 323 



Wie leicht zu bereclmen, scliließt die eine Hauptachse der 

 Hyperbel j die Achse |, mit der Normale einen Winkel ß ein^ 

 für den 



und die Hauptachsen sind folgendermaßen gegeben: 



A' = 2]c^ t-iL{l + e) . 



T32 __ 2 7,2 ^ ^''{^ \ ß) 



]/(ft^ + 1) it' + (1 + ef) + {t - ft(l + e)) 



Hier müssen wir nun drei Fälle unterscheiden, und zwar: 



1. ^ > j[t(l + e). In diesem Falle ist die Achse | die reelle, 

 so daß die Hyperbel die Normale umfaßt und das Grleiten 

 laut (89) dann bis zum Ende andauert, wenn der Schwerpunkt 

 auf oder außerhalb der Hyperbel liegt. Die kritische Hyperbel 

 liegt innerhalb, die Hyperbel 1 außerhalb der Hyperbel (89). 



2. ^ ^ ^ (1 4" ß)- Iii diesem Falle degeneriert die Hyperbel 

 in ein Linienpaar, dessen eine Gerade über der Normale liegt, und 

 mit ihr den Reibungswinkel einschließt, die andere Grerade liegt 

 unter der Normale und schließt mit der Wand den Reibungs- 

 winkel ein. Die kritische Hyperbel liegt innerhalb, die Hyperbel 1 

 außerhalb dieses Linienpaares. 



3. ^ < jLi(l + e). Li diesem Falle ist die Achse t] die reelle 

 Achse der Hyperbel, so daß die Hyperbel die Wand umfaßt 

 und das Gleiten laut der Bedingung (89) dann bis zum Ende 

 des Stoßes andauert, wenn der Schwerpunkt auf der Hyperbel 

 liegt, oder aber innerhalb derselben. Solange t^ pu ist, umfaßt 

 die kritische Hyperbel die Normale und liegt außerhalb der 

 Hyperbel (89); wenn aber t <i ^ ist, umfaßt auch die kritische 

 Hyperbel die Wand und die Hyperbel (89) liegt gänzlich in 

 ihrem Innern. 



Die geometrische Bedeutung der Bedingungen (72) ist, daß 

 der Schwerpunkt in dem Gebiete zwischen der kritischen Hyperbel 

 und der Hyperbel (89) liegt. Da wird nun das Gleiten unbedingt 

 in der zweiten Periode des Stoßes gleich Null, und zwar: wenn 

 der Schwerpunkt über der Normale liegt, so bleibt das Gleiten auch 



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