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de s'opposer autant à leur réunion qu'elle s'opposait d'abord à leur 

 séparation. 



M. Poisson, qui dans ses beaux Mémoires sur l'éleclricité a porté la 

 précision de l'analyse dans cette théorie, et a montré comment le fluide 

 électrique doit être distribué à la surface des corps, s'est occupé de 

 recherches semblables sur le magnétisme, en partant des notions géné- 

 rales qui viennent d'être exposées. Voici comment il se représente la 

 nature d'une substance magnétique : Si l'on avait un amas de parcelles 

 méîalliques ou formées de toute autre matière conductrice de l'électri- 

 cité, dont les dimensions fussent très-petites et pussent être négligées 

 par rapport à celles de la masse entière; que ces particules fussent en- 

 duites d'une substance qui, sans en changer le volume, s'opposât à ce 

 que l'électricité pût passer d'une parcelle à l'autre, et que l'on approchât 

 de celte masse des corps électrisés; cet amas de parcelles s'électiiserait par 

 influence, et dans cet état les attractions et répulsions qu il exercerait au 

 dehors, seraient les mêmes que celles d'un corps conducteur de même 

 forme, soumis aux mêmes forces extérieures, quoique, dans un cas, les 

 deux fluides électriques dussent se porter à la surface, et que, dans l'autre, 

 ils fussent obligés de demeurer dans 1 intérieur. Cet autre cas est très- 

 propre à donner, par une comparaison sensible, l'idée la plus nette que 

 l'on puisse prendre des deux fluides magnétiques dans les corps aimantés. 



Supposons d'abord qu'il s'agisse d'une aiguille cylindrique de fer doux, 

 d'un très-petit diamètre et d'une longueur quelconque : les deux fluides 

 qui s'y trouvent contenus sont réunis eu chaque point en quantités 

 égales, en sorte que leurs actions étant égales et de signes conliaircs, à 

 toutes les distances, elles se détruisent exactement, et il ne se manifeste 

 aucun signe de magnétisme. Mais si un ou plusieurs centres d'action 

 magnétique sont placés sur le prolongement de l'axe de l'aiguille, les deux 

 fluides seront séparés l'un de l'autre, .de manière toutefois que chaque 

 molécule boréale ou australe soit très-peu écartée de sa position primi- 

 tive. Dans ce nouvel état, les deux fluides se succéderont alternativement 

 dans toute la longueur de l'aiguille; chaque particule contiendra, comme 

 dans l'état naturel , les deux fluides en quantités égales , mais retenues à 

 une petite distance l'un de l'autre sous l'influence des centres magné- 

 tiques. M. Poisson n'a pas besoin de décider si l'étendue de ces particules 

 est celle même des molécules du fer; il suffit à la précision des calculs 

 que cette étendue soit extrêmement petite, et qu'elle puisse être négligée 

 par rapport au diamètre de l'aiguille, et généralement par rapport aux 

 plus petites dimensions des corps aimantés que l'on aura à considérer. 

 Quoique ti'ès-petite, cette étendue pourrait être inégale dans les diverses 

 matières susceptibles d'aimantation, dans le feretle nickel, par exemple; 

 mais il résulte du calcul, que cette inégalité n'apporterait ^aucune diffé- 

 rence dans l'action maguéîique extérieure de ces substances ; la différence 



