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 des actions qu'elles exercent, dans les mêmes circonstances, ne peut par 

 conséquent pas être expliquée par cette différence entre les distances des 

 molécules des fluides. 



Maintenant s'il s'agit d'un corps aimanté de forme et de dimensions 

 quelconques, il faudra concevoir, dans son intérieur, des lignes suivant 

 lesquelles la séparation des deux fluides s'est opérée, et où ils sont disposés 

 alternativement comme dans l'aiguille prise d'abord pour exemple : l'au- 

 teur les nomme lignes d'aimantation; elles affectent, en général, une 

 ligne courbe dépendante de la forme du corps et de la position des centres 

 d'action magnétique. Il s'agira de déterminer, pour un point quelconque, 

 la direction de cette courbe et l'action magnétique de l'élément sur un 

 autre point donné quelconque, action qui est la différence des forces 

 exercées par les deux fluides contenus dans l'élément à raison de leur 

 distance. 



M. Poisson applique l'analyse mathématique à cette disposition des 

 deux fluides magnétiques dans les corps aimantés. Le premier problème 

 qu'il résout consiste à déterminer les composantes, suivant trois axes 

 rectangulaires, des attractions et répulsions de tous les éléments magné- 

 tiques d'un corps aimanté de forme quelconque, sur un point pris au- 

 dehors ou dans son intérieur. En ajoutant à ces composantes relatives à 

 un point intérieur les composantes des forces magnétiques extérieures 

 qui agissent sur le corps, on aura les forces totales qui tendent à sépai-er 

 les deux fluides réunis en ce point. Si donc la matière du corps n'oppose 

 aucune résistance sensible au déplacement de ces fluides dans chaque 

 élément magnétique, ou, autrement dit, si la force coercitive est supposée 

 nulle, il sera nécessaire, pour l'équilibre magnétique, que ces forces 

 totales soient égales à zéro, sans quoi elles produiraient une nouvelle 

 décomposition du fluide neutre qui n'est jamais épuisé , et l'état magné- 

 tique du corps serait changé. On doit donc égaler à zéro la somme des 

 composantes suivant chacune des trois directions rectangulaires auxquelles 

 elles se rapportent. 



Les équations d'équilibre ainsi formées seront toujours possibles; elles 

 servent à déterminer pour tous les points du corps aimanté, les trois in- 

 connues qu'elles renferment, savoir : l'intensité d'action de l'élément ma- 

 gnétique sur un point donné et les deux angles qui fixent la direction de 

 la ligne d'aimantation. Aux extrémités de chaque élément, ces compo- 

 santes totales ne seront pas nulles; elles produiront à ces points des 

 pressions qui s'exerceront de dedans en dehors de l'élément, et qui de- 

 vront être détruites par l'obstacle quelconque, dont la nature nous est 

 inconnue, mais qui s'oppose au passage du fluide magnétique d'un élé- 

 ment dans un autre. Cet obstacle, quel qu'il soit, existant aussi dans les 

 éléments magnétiques qui répondent aux surfaces des corps aimantés, 

 il en résulte qu'il ne se manifeste extérieurement aucune pression qu'on 



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