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ait besoin de détruire par ia pression de l'air, ce qui constitue une des 

 différences caractéristiques entre les corps aimantés par influence et les 

 corps conducteurs de l'électricité. 



Si la force coercitive n'était pas nulle dans le corps aimanté que l'on 

 considère, il suffirait alors, pour l'équilibre magnétique, que la résul- 

 tante de toutes les forces extérieures et intérieures qui agissent sur un 

 point quelconque de ce corps , ne surpassât nulle part la grandeur donnée 

 de la force coercitive, dont l'effet serait analogue à celui du frottement 

 dans les machines. I! en résulte que, dans ce cas, l'équilibre pourra avoir 

 lieu d'une infinité de manières différentes; mais parmi tous ces états 

 d'équilibre possibles , il existe un état remarquable dans lequel les phy- 

 siciens disent que les corps sont aimantés à saturation : ce sera le sujet 

 d'un autre Mémoire; on s'est borné ici à considérer l'état unique et dé- 

 terminé des corps aimantés par influence, dans lesquels la force coercitive 

 est supposée nulle. 



Les équations de l'équilibre magnétique , formées comme on vient de 

 l'expliquer, sont d'abord assez compliquées; mais en leur faisant subir 

 certaines transformations, les intégrales triples qu'elles contiennent sont 

 changées en intégrales doubles , et ces équations deviennent beaucoup 

 plus simples. On en déduit alors cette conséquence générale, qu'encore 

 bien que les deux fluides boréal et austral soient distribués dans toute la 

 niasse d'un corps aimanté par influence, les attractions et répulsions qu'il 

 exerce au dehors sont les mêmes que s'il était seulement recouvert d'une 

 couche très-mince formée de deux fluides en quantités égales ^ et telles que 

 l'action totale sur les points intérieurs soit égale à zéro. Si le corps ren- 

 ferme un espace vide dans son intérieur , et qu'on ait placé en général 

 des centres de force magnétique dans cet espace et en dehors du corps, 

 il faudra le considérer comme terminé par deux couches minces , corres- 

 pondantes à ces deux surfaces extérieure et intérieure ; et c'est l'action 

 de ces deux couches sur un point quelconque de la masse du corps , 

 jointe à celle de tous les centres magnétiques donnés, qui devra produire 

 une résultante nulle: dans ce cas les deux fluides peuvent être en quantités 

 différentes dans chacune des deux couches minces, pourvu qu'ils soient 

 toujours en quantités égales sur les deux surfaces réunies, de cette manière, 

 la théorie des attractions et répulsions magnétiques se trouve ramenée 

 au même principe, et dépendre des mêmes formules que la théorie des 

 actions électriques des corps conducteurs, dont elle n'est qu'un cas par- 

 ticulier; mais, dans cette dernière, la proposition générale que nous 

 venons d'énoncer, est le principe d'où l'on part à priori, tandis qu'au 

 contraire, dans la théorie du magnétisme, cette proposition est une cou- 

 séquence que l'on déduit des équations de l'équilibre obtenues par d'autres 

 considérations. 



En appliquant les formules générales au cas d'une sphère creuse, dont 



