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la partie pleine est partout d'une épaisseur constante, M. Poisson a été i 0241 



conduit à un théorème remarquable, qui convient à la fois au magnétisme 

 et à l'électricité. Supposons celte sphère formée d'une matière conductrice 

 de l'électricité : si l'on place des corps électrisés , distribués comme on 

 voudra, soit dans l'espace intérieur, soit en dehors de la sphère creuse, 

 celle-ci s'électrisera par influence, et voici ce que I'oq remarquera. 



1°. Lorsque tous ces corps seront en dehors de la sphère creuse, leur 

 action, jointe à celle de cette sphère, donnera une résultante égale à 

 zéro, pour tous les points de l'espace vide intérieur, aussi'bien que pout 

 la partie pleine de la sphère. 



•j°. Quand, au contraire, tous les corps électrisés seront placés dans 

 l'espace vide intérieur, la résvdtante de leur action jointe à celle de la 

 sphère sur un point du dehors, sera une force constante tout autour dé 

 ce corps, à égale distance de son centre, et la même que si la totalité des 

 deux fluides électriques était réunie en ce point. L'épaisseur de la couche 

 électrique sera la même dans toute l'étendue de la surface sphérique exté- 

 rieure, quoique les points de cette surface puissent être, les uns très-près, 

 les autres très-éloignés des corps électrisés intérieurs ; et si l'électricité 

 passe par étincelle de l'un de ces corps à un autre, ou dans la couche 

 sphérique , les attractions ou répulsions extérieures ne seront pas changées. 



Relativement au magnétisme, il suit de ce théorème, qu'une aiguille 

 aimantée, placée dans l'intérieur d'une sphère creuse de fer doux, et 

 assez petite pour n'exercer aucune influence sensible sur celte sphère, 

 n'éprouvera aucun effet magnétique, et n'affectera en conséquence aucune 

 direction particulière en vertu de l'action de la terre ou d'autres aimants 

 placés en dehors de la sphère creuse. Il en résulte aussi que si des aimants 

 sont placés dans riulérieur d une telle sphère, leur action sur une petite 

 aiguille extérieure jointe à celle de la partie pleine de la sphère, aimantée 

 parleur influence, produira toujours une résultante égale à zéro; car, 

 d'après la seconde partie du théorème, l'action extérieure doit éSre la 

 même que si les deux fluides boréal et austral étaient réunis au centre 

 de la sphère; ce qui rendrait leur action nulle à toute distance, puisque 

 ces fluides sont nécessairement en quantités égales. En considérant un 

 plan coinme une sphère d'un rayon infini, on en pourra conclure que 

 l'interposition d'une plaque de fer doux, d'une épaisseur quelconque, 

 mais d'une très-grande étendue, devra suffire pour empêcher l'action 

 magnétique de se transmettre , en sorte qu'un fort aimant étant placé 

 d'un côté de cette plaque, à une grande distance de ses bords, de petites 

 parcelles de fer, répandues de l'autre côté , n'éprouveraient ni attraction 

 ni répulsion; de cet autre côté, elles n'adhéreraient point à la plaque de 

 fer, et elles pourraient y adhérer fortement du côté de l'aimant, quoique 

 l'épaisseur de la plaque , ou la dislance qui sépare ses deux surfaces , fût 

 très-peu considérable. 



