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Les savants attendent avec impatience la publication de ces recherches, 1024. 



qui , pour la première fois , sont soumises à la rigueur des calculs 

 géométriques. p. 



Remarque sur la Notice précédente. 



' En réfléchissant de nouveau sur cette théorie, M. Poisson a reconnu 

 qu'on pouvait la considérer sous un point de vue plus général qu'il ne 

 l'avait fait d'abord, et qui permet encore d'y appliquer l'analyse mathé- 

 matique. On peut supposer que les éléments magnétiques ne sont point 

 en contact, et regarder un corps aimanté comme un assemblage de 

 parcelles extrêmement petites et de forme quelconque , où résident les 

 deux fluides, et qui sont séparées les unes des autres par des intervalles 

 inaccessibles au magnétisme, dont les dimensions sont du même ordre 

 de grandeur que celles des parcelles de matière magnétique. Le rapport 

 de la somme des volumes de toutes ces parcelles au volume du corps 

 entier, sera une fraction qui différera plus ou moins de l'unité dans les 

 divers corps susceptibles d'aimantation, et qui pourra dépendre aussi de 

 leur température. L'analyse montre qu'il influe sur la distribution du 

 magnétisme dans l'intérieur de ces corps, et sur les actions qu'ils exercent 

 au dehors , en sorte que deux corps soumis aux mêmes forces magné- 

 tiques, de même forme et de même grandeur , mais de nature différente, 

 agiront différemment au dehors, à raison de l'inégalité de ce rapport. 

 C'est ce qui peut servir à expliquer l'expérience citée de M. Gay-Lussac, 

 sans qu'il soit nécessaire d'admettre une différence d'intensité dans le 

 pouvoir attractif ou répulsif des fluides magnétiques qui appartiennent 

 à deu\ substances difiorcntcs. La <5vicQtion «ju'on avait élevée à Ce sujet 

 n'est donc pas résolue par cette expérience : ce point important de la 

 théorie du magnétisme devra être décidé par d'autres observations; mais 

 jusqu'à ce qu'il l'ait été, il sera naturel de supposer l'intensité du pouvoir 

 magnétique égal dans les diverses substances susceptibles d'aimantation. 

 En ayant égard au rapport dont nous venons de parler, l'action d'un 

 corps aimanté par influence sur un point extérieur, sera toujours équi- 

 valente à celle d'une couche magnétique très-mince, qui recouvrirait la 

 surface, comme nous l'avons dit; mais les équations d'où dépendra la ' 



loi des épaisseurs variables de cette couche, contiendront un terme qui 

 ne s'y trouve pas dans le cas de l'électricité; ce qui n'empêche pas , néan- 

 moins, que ces équations ne se résolvent complètement dans le cas des 

 corps sphériques. Le théorème énoncé à la page g devra être modifié 

 relativement au magnétisme : à moins que le rapport en question ne 

 diffère pas sensiblement de l'unité, les aimants intérieurs agiroiit au 

 dehors, et ceux du dehors agiront au dedans, avec des forces connues. 



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