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 et la valeur de^p, relative aux points extérieurs, deviendra 

 E + E' Cl ^ E 

 r r h 



r 



H 



a* 



2 ha' 



cosôcos^ + sin9 sin ^cos (4' — ^) +h 



']' 



De même si l'on désigne par H', à' , g' , k' , ce que deviennent H, h^ g, k, 

 relativement à la fonction U, de sorte qu'on ait ~ * 



H' 



j r' — 2 h' r 



on en déduira 



cos S cos g' + si'i 9 sin g' ces (^^ — k') | + 



==-U;+-U. + -u, + -U3 + etc; 



/i" 



r. 



r' 



H' 



h'- 



— r 



[• 



2h'r I cos 8 cos g' + sin 9 sin g' cos (-^ — k' ) \ -\- h' 





zi+ 1 

 . + ~ U.+ etc. 



la valeur de € deviendra 



'—r' 



tL' {h'^ — b') 



j b''—2h'b [ 



cos6cos5f' + sinâsin5f'cos(-.j/ — k 



')\+h'^'Y- 



ct celle de (?, qui se rapporte aux points intérieurs, prendra la forme 



:U- 



b 



H' 



[b'> 2h'b'/ 

 r' r V 



I eosQcos <jf'+sinSsin</' cos(-^ — A-') ]+h" 



Lorsque les forces extérieures et intérieures émaneront de tous les points 

 d'un ou de plusieurs corps électrisés, ou seulement des points de leurs 

 surfaces, les quantités H et H' seront infiniment petites, et les sommes 2 

 se changeront en des intégrales définies. Si ces corps sont conducteurs de 

 l'électricité , la distribution des deux fluides à leurs surfaces dépendra de 

 leur influence mutuelle , et de celle de la sphère creuse, et Ton ne pourra 

 faire usage des formules précédentes qu'après avoir déterminé cette dis- 



