C.84 ) 



i". Que cette action est dirigée suivant !a normale à ce plan directeur. 



2°. Qu'elle est dans un rapport constant avec l'action que le même 

 système exercerait sur un élément de courant électrique situé au même 

 point que l'extrémité du solénoïde et dans le plan directeur, et que ce 

 rapport , indépendant de la forme et de la grandeur des courants du 

 système, est celui de la siirface des cercles décrits par les courants du 

 solénoïde, au produit de la distance de deux de ces cercles et de la lon- 

 gueur de 1 élément. 



Pour avoir l'aiction exercée sur un solénoïde défiui , il suffit encore ici 

 de le remplacer par deux solénoïdes indéfinis dont les courants soient 

 dirigés en sens contraires, et qui se terminent chacun à une des extré- 

 mités du solénoïde défini; on a ainsi la grandeur et la direction des deux 

 forces passant par ces extrémités, dont la réunion donne l'action totale 

 exercée sur le solénoïde défini. 



§. V. Lorsque le système qui agit sur le solénoïde indéfini est lui-même 

 un solénoïde indéfini, il suffit d'appliquer ce qui a été dit dans le troisième 

 paragraphe sur la direction de la normale du plan directeur de celte 

 sorte de système et la valeur de la force qu'il exerce sur un élément situé 

 dans ce plan, à ce qui vient d'être démontré à la fin du paragraphe pré- 

 cédent, pour en conclure sur-le-champ: 



1°. Que l'action entre deux solénoïdes indéfinis est dirigée suivant la 

 ligne qui en joint les extrémités; 



2°. Qu'elle est en raison inverse du carré de la distance de ces deux 

 extrémités. 



En substituant à deux solénoïdes définis des solénoïdes indéfinis équi- 

 valents , on en conckit immédiatement que leur aclion mutuelle se 

 compose de quatre forces dirigées suivant les quatre droites qui joignent 

 les deux extrémités de l'un aux deux extréinilés de l'autre, que deux dt: 

 ces forces sont attractives, les deux autres répulsives, et toutes quatre 

 proportionnelles à une même quantité divisée respectivement par les 

 carrés de ces quatre dislances. 



Eu concevant dans les particules des corps aimantés de petits solénoïdes 

 éieclro-dyn:;miques dont les extrémités se trouvent aux points où l'on 

 suppose placées, dans l'hypothèse des deux fluides magnétiques, les mo- 

 lécules de fluide austral et de fluide boréal ; il suit de ce dernier résultat, 

 et de ce qui a été dit plus haut relativement à l'action nniluelle d'un so- 

 lénoïde et d'un élément de courant électrique, que celle de deux aimants 

 et celle d'un fi! conducteur sur un aimant, sont identiquement les mêmes, 

 soit qu'on les attribue à des courants électriques ou à deux fluides dont 

 les molécules agissent les unes sur les autres, comme on le suppose dans 

 la théoirie de Coulomb, et exercent, en outre, sur un élément de couraiit 

 électrique, l'aclioa dont M. Biot a déterminé la valeur, et qu'il a 

 coHsidérée comme élémentaire. Tout calcul, toute explicalicn, fondés, 



