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proportionnel à l'amplitude des oscillations des molécules éthérées ou à 

 l'intensité de leurs vitesses absolues, (i) 



Cela posé, considérons un des deux faisceaux interférents. Quelle que 

 soit la direction de la vitesse absolue de la molécule éthérée, nous pou- 

 vons toujours décomposer cette vitesse à chaque instant suivant trois direc- 

 tions rectangulaires constantes; la première sera, par exemple, la direction 

 même du rayon lumineux, et les deux autres, perpendiculaires à celles-ci, 

 seront l'une parallèle et la troisième perpendiculaire au plan de polari- 

 sation. D'après le principe général des petits mouvements, on peut consi- 

 dérer les oscillations exécutées par la molécule éthérée, de quelque nature 

 qu'elles soient, comme résultant de la combinaison de trois séries d'os- 

 cillations rectilignes dirigées suivant ces trois axes rectangulaires, oscilla- 

 tions que, pour plus de généralité, nous supposerons avoir commencé 

 à des époques différentes. 



Appelons t le temps écoulé depuis une époque commune , et repré- 

 sentons par u, V et w ce qu'il faut ajouter à t pour avoir le temps total 

 compté à partir de l'origine du mouvement dans chacun des trois modes 

 de vibrations rectilignes ; alors les vitesses absolues apportées à l'instant 

 que nous considérons , seront : 



asin2^lu-\-t j; ^sina^fv-j-t j; c sin 2;r ( w -|- t j; 



a, 6 et c étant les coefficients constants qui expriment l'intensité des vi- 

 tesses absolues dans chaque système d'oscillation rectiligne. 



Considérons maintenant le second faisceau polarisé, et décomposons 

 ses vitesses absolues suivant les mêmes axes reciangulaires : si nous repré- 

 sentons par ce' le chemin qu'il a parcouru pour arriver au même point, 

 nous aurons pareillement pour les trois composantes apportées à l'ius- 

 taut t : 



f , cc'\ ,, .. f , x'\ . . f ce' 

 a sm 27T lu 4- t ; v sm 2 s- u -)- t ; c sin sn: I w -{- 1 



Ces trois vitesses ayant respectivement les mêmes directions que les 

 précédentes, il suffit de les ajouter pour avoir leurs résultantes, ce qui 

 donne : 



-) 



a ?,in 2 7t \ xt, -\- t \ -|- a' sin 2T f w' 4- i — — 



( 1 ) On trouvera dans le tome XI des Annales de chimie et de -physique, page 25i 

 et suiTanfes, une démonstration de ces formules et une explication plus détaillée de leur 

 usage. Les lecteurs qui ne seraient pas familiarisés avec la théorie des ondes lumineuses, 

 pourront en étudier d'abord les principes élémentaires dans i'article sur la lumière du 

 Supplément à la traduction française de la cinquième édition de la Chimie de Thomson. 



