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les idées que pour établir uu théorème dont nous ayons besoin, puisque ^ t" 



tout ce que nous allons dire serait également vrai quand les vibrations 

 lumineuses s'exécuteraient parallèlement au plan de polarisation. 



Ayant démontré que dans la lumière polarisée les molécules éthérées 

 ne peuvent avoir aucun mouvement vibratoire suivant la direction des 

 rayons, nous devons supposer que ce mode de vibration n'existe pas 

 davantage dans la lumière ordinaire. En effet, quand un faisceau de 

 lumière ordinaire tombant perpendiculairement sur un cristal doué de 

 la double réfraction, est divisé en deux faisceaux polarisés, ils ne con- 

 tiennent plus de vibrations parallèles aux rayons. S'il y en avait eu dans 

 la lumière incidente, elles auraient donc été détruites; d'où serait résulté 

 une diminution des forces vives, et, par conséquent, im affaiblissement 

 de la lumière; ce qui serait contraire à l'observation; car, lorsque le 

 cristal est parfaitement diaphane, les doux foiisceaux émergents réunis 

 reproduisent une lumière égale à celle du faisceau incident, si on leur 

 ajoute la petite quantité de lumière réfléchie sur les surfaces du cristal. 

 Or, on ne peut pas supposer que c'est dans cette petite quantité de lu- 

 mière que se sont réfugiées les vibrations parallèles aux rayons, puis- 

 qu'en la faisant passer à travers le cristal on la transformerait aussi 

 presque entièrement en deux faisceaux polarisés, où l'on est certain que 

 ce genre de vibrations n'existe pas. Il est donc naturel de supposer que la 

 lumière ordinaire ne renferme aussi que des vibrations perpendiculaires 

 aux rayons , et de la considérer comme l'assemblage et la succession ra- 

 pide d'une foule de systèmes d'ondes polarisées dans tous les azimuts. D'a- 

 . près celte théorie, l'acte de la polarisation ne consiste pas dans la créaiion 

 des vibrations transversales, mais dans la décomposition de ces vibrations , 

 suivant deux directions rectangulaires fixes, et dans la séparation des 

 rayons résultant de cette décomposition. 



D'après ce que nous venons de dire sur la nature des vibrations des 

 rayons polarisés, il est clair qu'ils ne peuvent présenter des phénomènes ' 

 d'interférences qu'autant que leurs plans de polarisation sont parallèles 

 ou s'approchent du parallélisme. Quand ces pians sont perpendiculaires, 

 les vitesses absolues des molécules éthérées le sont aussi; si donc , en 

 chaque point de la direction cdmmune des deux rayons, on veut avoir la 

 résultante des deux vitesses qu'ils imprimentà la molécule éthérée, il faudra 

 faire la somme des cari-és des deux vitesses; ce sera le carré de la résul- 

 tante : le même calcul s'appliquera à tous les points des deux systèmes 

 dondes, quelle que soit d'ailleurs leur différence de marche; ainsi la 

 somme des carrés des vitesses absolues imprimées aux molécules éthérées 

 par la réunion des deux systèmes d,'ondes , sera toujours ég le à la somme 

 des carrés des vitesses absolues apportées par l'un et l'autre rayon lumineux, 

 ou, en d'autres termes, l'intensité delà lumière totale sera toujours égale à 

 la somme des intensités des deux rayons interférenls, qiielle que soit leur 



