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Les principes de l'i-nterférence des rayons polarisés que nous venons 

 d'établir, suffisent pour l'explication et le calcul de tous les phénomènes 

 de coloration des lames cristallisées. Nous pourrions donc borner ici cet 

 article, qui avait pour objet spécial de donner la dénjonstration théorique 

 des règles sur lesquelles repose le calcul des teintes des lames cristallisées. 

 Nous pensons néanmoins qu'il ne sera pas inutile de montrer ici quelques- 

 unes des conséquences les plus simples de ces principes. 



Je suppose qu'un faisceau de rayons polarisés tomloe perpendiculaire- 

 ment sur une lame cristallisée située dans le plan de la figure. Soit tou- 

 jours PP' la direction parallèlement à laquelle s'exécutent les vibrations 

 du faisceau incident; soient 00' et EE' celles des vibrations des fais- 

 ceaux ordinaire et extraordinaire en lesquels il se divise après avoir 

 pénétré dans le cristal. Supposons que cette lame cristallisée soit assez 

 mince pour qu'il n'y ait pas de différence de marche sensible entre les 

 deux faisceaux émergents, ou qu'elle ait une épaiseeur telle que la diffé- 

 rence de marche contienne un nombre entier d'ondulaîions, ce qui re- 

 vient au même : tous les points pris sur le rayon projeîé en C , par 

 exemple, seront sollicités simultanément dans les deux systèmes d'ondes 

 par des vitesses qui répondront aux mêmes époques du mouvement os- 

 cillatoire; elles auront donc en chaque point du rayon le même rapport 

 d'intensité, celui des coefficients constants des vitesses absolues des deux 

 sysîèmes d'ondes; par conséquent, leurs résultantes seront parallèles, et 

 se projetteront toutes suivant PP', puisque ces composantes seront toutes 

 deux à deux dans le rapport de cosi à sin*. Ainsi la lumière provenant 

 de la réunion des deux faisceaux émergents sera encore polarisée, puisque 

 toutes ses vibrations s'exécuteront dans des directions parallèles, et son 

 plan de polarisation sera le même que celui du faisceau incident. 



Supposons maintenant que la différence de marche des faisceaux ordi- 

 naire et cxirordinaire, au sortir du cristal, soit d'une demi-ondiUation 

 ou d'un nombre impair de demi-ondulations; c'est comme si, la diffé- 

 rence de marche éîant nulle, on changeait de signe toutes les vitesses 

 absolues d'un des deux systèmes d'ondes; ainsi, la vitesse qui sollicite la 

 molécule C à un certain instant, dans le premier faisceau, la poussant 

 de C vers O, par exemple, celle qui est apportée par le second faisceau , 

 au lieu de pousser celte molécule de C vers E', comme dans le cas pré- 



préalable. Ce n'est pas qu'ils n'exei-cent nécessairement une influence muluelie les uns 

 sur les autres dès qu'une l'ois leurs mouvements vibratoires sont ramenés à une direction 

 coramunc; mais la lumière qui n'a reçu aucune polarisation préalable, et qu'on peut 

 considérer comme la réunion d'une infinité de systèmes d'oncles polarisés dans tous les 

 sens, lorsqu'on l'analyse avec un rhomboïde de spalh calcaire après son passage au travers 

 d'une lame cristallisée, produit ;\ la fois dans chacune des deux images des eilTctB 

 opposés qui se masquenl-muluellcment, ainsi qu'il est aisé de le conclure de iu loi que 

 cous venons d'expliquer. 



