( >5S ) 

 cédeiit, la poussera deC vers E; en sorte que la résullante de ces deux 

 impulsions, au lieu delre dirigée suivant CP, le sera suivant une ligne 

 située de l'autre côté de CO et faisant avec celle-ci un angle égal à l'angle 

 i compris entre CO et CP. Il en sera de même pour tous les autres points 

 pris le long du rayon projeté en C. Ainsi, la lumière totale composée des 

 deux faisceaux émergents sera encore polarisée en sortant du cristal, 

 puisque toutes ses vibrations seront parallèles à une direction constante; 

 mais son plan de polarisation, au lieu de coïncider avec le plan primi- 

 tif, comme dans le cas précédent, s'en trouvera éloigné d'un angle égal 

 à.2t. C'est cette nouvelle direction du plan de polarisation que M. Biot 

 a appelée i' azimut ai. 



On voit avec quelle simplicité la théorie que nous venons d'exposer 

 explique comment la réunion de deux faisceaux de lumière polarisée à 

 angle droit, l'un parallèlement, fauti-e perpendiculairement cà la section 

 principale du cristal, forment par leur réunion une lumière polarisée 

 dans le plan primitif ou dans l'azimut ai, selon que la diflFérence de 

 marche entre les deux faisceaux est égale à un nombre pair ou impair 

 de demi-ondulations. Nous n'imaginons pas comment on pourrait conce- 

 voir dans le système de l'émission ce phénomène remarquable, qu'on ne 

 saurait cependant révoquer en doute, lorsqu'il a été mis en évidence par 

 une expérience aussi décisive que celle des deux rhomboïdes, rapportée 

 dans le tome IJCVII des Annales de chimie et de physique, page 94 et 

 suivantes. 



Considérons maintenant le cas où la différence de marche n'est plus 

 un nombre entier de demi-ondulations; alors les vitesses correspondantes 

 dans les deux systèmes d'ondes ne sont plus appliquées àimultanément 

 aux mêmes points du rayon projeté en C; il .en résulte que les deux 

 forces qui sollicitent chacun de ces points au même instant, n'ont pas le 

 même rapport de grandeur tout le long du rayon, et conséquemmcnt que 

 leurs résultantes ne sont plus dirigées suivant un même plan : alors la 

 réunion des deux systèmes d'ondes ne présente plus les caractères de la lu- 

 mière polarisée. Appelons a leur différence de marche : les coefficients cons- 

 tants de leurs vitesses absolues sont respectivement égaux à cosi et sini, 

 en prenant pour unité celui du faisceau primitif, dont les vibrations 

 s'exécutent parallèlement à PP'. Ainsi, les vitesses absolues apportées par 

 les deux faisceaux composants au même point du rayon projeté en C, à 



l'instant tj seront, cos i. sin 2t ( *) , et , sin i . sin 2^ ( t j ; et le carré 



de la résultante de ces deux forces rectangulaires sera égal à 



cos t.sin 



2irt + sin'i.sin' itt \t- \ (A). 



Cette formule peut donner aussi les écarts de la molécule vibrante re- 



1824. 



