ii6 



ses oscillaVions ducs à la présence An fer, le résultat indique dans les corps 155, ng 

 parties d'argent et une partie de fer ; <îiiantité beaucoup trop petite pour être appréciée 

 jusqu'à présent par l'analyse chimique. 



Un pourroit de iiiêiue comparer eiilre elles les quantités de fer contenues dans tous 

 les autres corps, dans la supposition que leurs oscillations entre les barreaux aimantés 

 sernient ducs à la présence de ce métal. 



Mais on peut du moins employer ce procédé avec certitude toutes les fois que la 

 rapidité des oscillations est seîisiblement plus grande que celle de la même substance , 

 lorsqu'on en a retiré ie fer avec plus d'exactitude. Et si l'on fait attention que l'ap- 

 pareil nécessaire à l'expérience est extrêmement simple à construire, et comporte toujours 

 la plus grande précision , on sera porté à penser que la force de torsion sera un jour 

 un des mojens les plus puissans de la chimie , comme elle est déjà un des plus exacts 

 de la phjsique. I. B. 



Sur la propagation du son, par le C. Biot- 



Inst. nat. On sait que la théorie mathématique de la propagation du son , donne une vitesse 

 sensiblement plus petite que l'expérience. Les physiciens ont plusieurs fois cherché 

 à rendre raison de cet écart ; mais en examinant leurs explications , on voit qu'elles 

 sont fondées sur des hypothèses plus ou moins précaires , et qui même ne peuvent pluj 

 subsister après les découvertes de la chimie moderne sur la constitution de l'atmos- 

 phère. 



Après avoir discuté ces diverses opinions, l'auteur cherche à leur en substituer une 

 autre fondée sur l'expérience , et plus conforme aux connoissances actuelles. 



Cest un fait connu des physiciens , que l'air atmosphérique perd, lorsqu'on le 

 condense, une partie de sa chaleur latente qui passe à l'état de chaleur sensible; «t 

 qu'au contraire lorsqu'on le raréfie, il reprend une portion de chaleur sensible qu'il 

 convertit à l'état de chaleur latente. Ces variations de température , quoique très- 

 considérables en elles-mêmes, sont peu sensibles au thermomètre, parce que cet ins- 

 trument a toujours une niasse considérable par rapport à celle de l'air contenu sou* 

 le récipient des machines dont on fait usage ordinairement , et que ces machines pré- 

 sentent d'ailleurs des parois Irès-conduclrices de la chaleur. Mais dar.s les appareils 

 employés dans les mines pour tenir condensée pendant quelque tems une grande quan- 

 tité d'air, lorsque l'on rétablit la communication avec l'atmosphère environnante, 

 l'air dans la dilatation qui le ramène à son état naturel , absorbe tant de chaleur, qu'il 

 dépose à l'état de glace une partie de l'eau qui s'y trouve en dissolution. 



Dans la propagation du son, les condensations et les dilatations successives de l'air, 

 doivent également occasionner dans les particules qui les éprouvent , de petites varia- 

 tions de température qui influent sur leur élasticité : par conséquent la loi qui sert de 

 base au calcul, et suivant laquelle le ressort de l'air est proportionnel à sa densité, 

 n'a lieu que dans l'éiat de repos où on laisse reprendre à ce fluide la température qu'il 

 avoit avant le changement de volume qu'on lui fait subir; et dans l'état de mouvement 

 où les condensations et les dilatations se succèdent à de courts intervalles, il devient* 

 nécessaire d'avoir égard aux variations correspondantes de la température. 

 £oit donc ( l'élasticité d'une molécule d'air , â sa densité, on aura dans l'étal de repos , 

 la température restant la même , ' 



( =r m A 



m étant un coefficient qui exprime l'élasticité lorsque 4 = T. Si l'on prend pour cette 

 densité celle de l'air dans l'éiat naturel, qu'on nomme g la gravité, n la densité du 

 mercure comparée à celle de l'air , H la hauteur du baromètre , on aura ni = gnH, 

 ce qui donne en général 



I = gnH. i4. 



Supposons que dans la propagation du son, la densité de l'air varie dans le rapport 



de I à I -+- s, entorle que l'on ait 



A =3 I -H* 



