DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE, 9 
Die Kenntniss der Absorption befreit die Spektralanalyse 
vollkommen von jenen Fesseln, welche die Grenzen der Tempe- 
ratur ihr anlegen könnte, denn jetzt ist spektrale Untersuchung 
nicht nur im glühenden Zustande denkbar, sondern bei jeder 
beliebigen Temperatur ermöglicht: das einemal bildet die Emis- 
sion, das anderemal die Absorption Gegenstand der Unter- 
suchung. 
Der Absorptionskoefficient kann sogleich für jede beliebige 
Stoffmenge aufgeschrieben werden. Ist nämlich der Absorptions- 
koefficient der Schichteneinheit «, so wird bei »-facher Schichtung, 
m=1—(1-a)R, 
wobei natürlich anzunehmen ist, dass jede Schichte aus Stoff in 
demselben Zustande bestehe. Infolge des KırcHHorr'schen Satzes 
lässt sich nun das Spektrum einer beliebigen Stoffmenge berech- 
nen, insofern die Intensität 
N 12 4 32 2a 
ne er v nl u N 
wird, wobei jedoch #%, nicht mehr durch die einfache Spektral- 
gleichung ausgedrückt werden kann, welche die Massen- oder 
Volumeinheit charakterisiert. 
Schreibt man kurz 
a n 22-1 m? 
Te RR Rt ’ 
so wird das das Intensitätsmaximum herstellende x aus der Glei- 
chung 
Ba (12a) x) 1 — (1-2r] + na? (1— x) (ce —- a1 - Ar 1=0 
und hernach die zugehörige Wellenlänge aus 
zu berechnen sein. : 
Aus der vorangehenden Gleichung folgt, dass die spektral- 
photometrische Beobachtung einer Lichtquelle zugleich mit den 
