10 R. v. KÖVESLIGETHY. 
Elementen des Spektrums auch das Spektrum des mit dem Körper 
gleichtemperierten absolut schwarzen Körpers giebt. Insofern 
nun m und H reine Functionen der Temperatur sind, (und wie 
man sehen wird, H durch m schon gegeben erscheint) führt dies. 
auf Temperaturbestimmungen der Lichtquelle, die vollkommen 
unabhängig sind von der Entfernung, stofflicher oder Oberflächen- 
beschaffenheiten, Druck- und Dichteverhältnissen des strahlenden 
Körpers. 
Aus einer früher angezogenen Gleichung, deren Begrün- 
dung später folgen soll, ersieht man, dass mit », H und m auch 
| mitgegeben ist, und unter Berufung auf ein ebenfalls späteres 
Resultat mag hier schon erwähnt werden, dass m einfach der 
absoluten Temperatur umgekehrt proportional ist, so dass 
m9—=K, 
wird. 
Das auf beliebige Stofimenge Bezug habende Absorptions- 
vermögen betrachteten ZÖLLNER, WÜLLNER und Andere auch so, als. 
ob Diehte und Schichtendicke einander äquivalent wären, n also 
auch die Dichte bezeichnen könnte. Dies ist jedoch irrig. Würden 
sich beide Grössen einander äquivalent entsprechen, so könnte 
durch Druckänderung nur dann eine Änderung des Spektrums 
entstehen, wenn auch zugleich die Form der Lichtquelle eine 
andere würde. Das widerspricht aber der Erfahrung. Diese meine 
Schlussfolgerung bestätigen die directen Versuche von Janssen 
und Esrrr. 
Dadurch verlieren wir nun ein wichtiges und naheliegendes 
Hilfsmittel, welches die Bestimmung der Dichte ermöglicht hätte, 
und das nun anderwärts zu suchen ist. 
Die aufgeschriebene Form des allgemeineren Absorptions- 
koefficienten «)„ kommt daher nur bei geschichteten Körpern in 
Betracht und könnte daher als Schichtengesetz bezeichnet werden. 
Auch die auf die Gleichung des Absorptionsvermögens 
bezüglichen Folgerungen sind durch die Erfahrung vollständig 
geprüft, die Gleichung selbst an zwei, allerdings nur das sicht- 
bare Spektrum umfassenden Messungsreihen kontrolliert. H. C. 
Vockr stellte an verschiedenen Punkten der Sonnenscheibe spek- 
