12. R. v. KÖVESLIGETHY. 
Da nun die Absorption für keinen thatsächlichen Körper 
Null sein kann, sondern stets ein echter Bruch ist, der für kleine 
Wellenlängen sogar der Einheit sehr nahe steht, so folgt, dass 
das aus dem Emissionsvermögen des absolut schwarzen Körpers 
und dem Absorptionsvermögen eines beliebigen Körpers gebildete 
Produkt, also die Emission des letzteren, bei niedriger Tempera- 
tur für eine gegebene Wellenlänge ebenfalls nahe Null sein muss. 
Sobald aber bei wachsender Temperatur für die Wellenlänge die 
Kırcnnorr'sche e Function einen von Null abweichenden Werth 
annimmt, geschieht dies ebenfalls für die Emission des andern 
Körpers. 
Der Satz, dass jeder Körper bei derselben Temperatur Strah- 
len gegebener Wellenlänge zu emittieren beginnt, hat demnach 
auch theoretischen Werth, und lautet umgekehrt: das Spektrum 
eines jeden Körpers endet bei derselben Temperatur, bei dersel- 
ben brechbareren Wellenlänge. Die jenen Satz scheinbar abändern- 
den Erfahrungen Wrser’s liefern, wie ich seiner Zeit zeigte, eher 
eine neue Stütze der Emissionsgleichung. 
Nimmt man dem entsprechend den Werth der Emission 
E=: unendlich klein, aber sonst konstant an, so erhält man 
durch Auflösung der Gleichung nach der kürzeren Wellenlänge 
eine Beziehung zwischen den Parametern der Spektra, welche bei 
gegebener Temperatur für alle Körper dieselbe sein muss, d. h. 
worin (0) eine reine, von Stoff- und Druckbeschaffenheiten des 
Körpers vollkommen unabhängige Temperaturfunetion bedeutet. 
Entwickelt man diese, und bleibt mit Rücksicht auf die unend- 
liche Kleinheit von : bei der ersten Potenz dieser kleinen Grösse 
stehen, so erhält man für zwei Körper derselben Temperatur, mit 
den Parametern u, A und w, A’: 
und daher ganz allgemein auch 
