16 R. v. KÖVESLIGETHY. 
verbunden ist, so lautet die Lösung: 
IP—AyA—CHA?®, 
und hiebei bedeutet & jene Temperatur, bei welcher die Linie A des 
absolut schwarzen Körpers eben verschwindet. 
Da für die Länge einer Spectrallinie eine besondere Einheit 
nicht existiert, so wirdesam zweckmässigsten sein, 9? selbst als 
Länge der Linie zu definieren. Diese Definition ist um so vortheil- 
hafter, als hiedurch die Länge der Linie vollkommen unabhängig 
wird von den Dimensionen des Apparates und der Lichtquelle, 
und deren relativer Lage. Ausserdem lässt sie sich unmittelbar 
durch einen vor dem Spalte bewegten Bolometerfaden und ein 
Galvanometer messen. 
Im Sinne der aufgeschriebenen Gleichung besitzt die Linie 
von der Wellenlänge A=0 die Länge 9”?=0; die Linie = 
‚2 3 
( ER 
he und die Länge der Linien 
% 
0) R 
6 
verschwindet wieder für die Wellenlänge N 
Lest man durch einen der Temperatur 9 entsprechenden 
Punkt des Speetrums einen unendlich schmalen Streifen d@ (der 
natürlich sobald sich die Temperatur in der Lichtquelle räumlich 
langsam ändert, wohl auch die ganze Breite des Spectrums erfül- 
len kann), so werden in jenen Streifen nur jene Linien hineinragen, 
deren Länge grösser oder mindestens gleich dem aus der Glei- 
chung folgenden =? ist. Die Anzahl der diese Ungleichung befrie- 
digenden Linien ist zugleich die Anzahl aller Linien, welche bei 
der Temperatur 9 sichtbar wird. Ist also 
erhält die maximale Länge 9, = 
so ist eine Linie sichtbar, oder nicht sichtbar, je nach dem für ein 
gegebenes A und gegebene Temperatur 3 positiv oder negativ wird. 
Bedeutet also n die Gesammtzahl der Linien eines Spectrums, 
so ergiebt 
N= n > n Sr J sin (CAr— Cor — G?)Y Bl 
Z en : Y 
