DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE, 17 
kraft der Eigenschaft des bekannten Discontinuitätsfactors die 
Anzahl der bei der Temperatur © sichtbaren Linien. Dieszu erwäh- 
nen ’schien von Wichtigkeit, da LockYER, wenigstens in einigen 
Fällen blos durch die Zählung der sichtbaren Linien bis zu 0°01% 
genaue quantitative Analysen anstellen konnte, die jedoch ganz 
natürlich auf rein empirischem Boden standen. 
Bedeuten A, und }, die beiden Wurzeln der Gleichung z=0, 
und ist A,<A,, so ist der von , bis }, sich erstreckende Raum der 
einzige, in welchem bei der Temperatur 9 Spectrallinien sichtbar 
sınd. Die Ausdehnung dieses Raumes hängt wesentlich von der 
Temperatur ab, und vergrössert sich mit dieser zugleich, indem 
die Grenze von }, gegen die kürzeren, A,gegen die langen Wellen 
zu wandert. Der Raum der sichtbaren Linien erbreitert sich sym- 
metrisch nach beiden Seiten, das Maximum der Liniensichtbarkeit 
behält seine Stellung inne. Die Intensität der Linien rückt jedoch 
innerhalb dieses Raumes gemäss der Emissionsgleichung weiter. 
Bei Erniedrigung der Temperatur verengert sich der Raum 
sichtbarer Linien, und ist die Temperatur unter 
gesunken, so existiert keine einzige sichtbare Linie mehr. 
Da in einem ‚Gase } ohnehin nicht stetig veränderlich ist, 
können diese, strenge nur für absolut schwarze Körper giltigen 
Sätze, annäherungsweise auch für Gase angewendet werden. Ein 
jedes Gasspectrum besitzt daher in der Nähe der Wellenlänge 
N — — die nur von den stofflichen Beschaffenheiten des Gases 
=(g 
abhängt, eine und nur eine längste Linie, auf welche sich endlich 
das Spectrum bei abnehmender Temperatur reduciert. Dieser 
Satz erhielt durch die Beobachtungen LockvEr’s und FRANKLAND'S 
volle Bestätigung. 
Wollte man die Gleichung 
mo os — | 
auch für Gase als giltig betrachten, was wir ja in diesem Abschnitte 
angenähert thaten, so wäre bei n-facher Schichtendicke 
Mathematische und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XVI. = 
