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Durone-Perir, RosErtı oder STEFAN gedeutet werden. Andere, wie 
BECQUEREL und ZÖLLNER versuchen wohl auf Grund ihrer Beobach- 
tungen die Wellenlänge einzuführen, doch ist der Erfolg ein ziem- 
lich geringer. Es hält durchaus nicht schwer, empirische Formeln 
aufzustellen, welche innerhalb des beschränkten sichtbaren 
Spectrums die Intensität als Function der Wellenlänge genügend 
genau wiedergeben und daher ganz brauchbare Interpolations- 
formeln sind. Der wahre Probestein ihrer Anwendbarkeit wird 
stets das Verhalten der Grenzen A=0 und A=&, und besonders 
des Absorptionsvermögens bleiben. Von diesem Gesichtspunkte 
betrachtet entspricht keine der erwähnten Formeln. 
Mit bedeutend besserem Erfolge beschäftigte sich mit der 
Frage W. MicHkuson, dessen Emissionsgleichung dem Wesen nach 
die Maxwerr'sche Wahrscheinlichheits-Funetion ist. Als solche 
ergiebt sie für die beiden Grenzen des Spectrums in der That die 
Intensität 0. Bemerkenswerth ist, dass der Satz, nach welchem das 
aus den Coordinaten des Culminationspunctes der Curve gebildete 
Parallelegsramm dem Inhalte der ganzen Curve nach einem wahr- 
scheinlich für alle Körper constanten Factor proportional sei, 
ganz meinen eigenen Ergebnissen entspricht, indem sich fand: 
A —_T. uEo . 
Die Bildung des Absorptionscoefficienten spricht aber auch 
gegen diese Theorie; wie immer auch die Constanten bestimmt 
werden mögen, treten für gewisse Wellenlängen Absorptions- 
werthe auf, die grösser als die Einheit sind, wo doch der Bedeu- 
tung nach die Grenze O0 und 1 nicht überschritten werden dürfen. 
Ebenso wiederspricht der Theorie, dass sich die beobachteten 
Intensitäten für gewisse Wellenlängen grösser ergeben, als die be- 
rechneten, was unter Hinweis auf die Empfindlichkeit des Instru- 
mentes, die ebenfalls ein echter Bruch ist, principiellen Gegensatz 
bedeutet. Endlich aber genügt die Gleichung dem CLausıus’schen 
Satze nicht, kann also mit keiner brauchbaren Dispersionsformel 
identificiert werden. 
