DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE. 23 
annehmen, und falls auch der Stoff beider Körper derselbe ist, d. h. 
a 
in die gemeinsame Form 
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EN NSS 
d = —— (ön* + Am?u2 — Im) 
1 Dat 
übergeben, stellen jedenfalls ein Integral des ersten Hauptsatzes 
der Wärmetheorie dar. Es scheint mir aber nicht, als ob aus 
diesen Ausdrücken Besonderes gefolgert werden könnte. 
Ebensowenig ergaben sich neue Resultate, als ich den Kör- 
per (, in einen aus dem Stoffe G, bestehenden KIrcHHorr- schen 
Kasten sperrte, oderden Strahlungsunterschied suchte, der bestehen 
muss, wenn ein Körper einmal in vollkommen reflectierender 
Kugelschale strahlt, deren Inneres dann durch unendlich kleine 
Oeffnungen mit dem umgebenden Medium in Verbindung gesetzt 
wird. Obwohl auf diese Vorgänge die Gleichungen der Wärme- 
theorie Anwendung finden können, zeigen sie doch nicht mehr, 
als dass dieausgestrahlte Wärmemenge in irgend einem Zusammen- 
hange mit der Entropie des Systems stehe. 
b) Translation des strahlenden Körpers im ein mewes 
Medium. 
Auf diesem Processe beruht die endgiltige Lösung der Frage, 
nur suchte ich in den ersten Versuchen die der Uebertragungs- 
arbeit entsprechende Energieänderung. Dadurch kamen in das 
Problem die den Zustand des Mediums bestimmenden Grössen, 
was nicht erwünscht schien, und ausserdem willkürliche Functio- 
nen, die nicht näher bestimmt werden konnten. 
Hieher dürfte auch die Einführung des Brechungsindex ge- 
hören. Bei der nahen Verwandtschaft der Emissions- und Disper- 
sionsgleichung schien dies von Erfolg zu sein, doch stellt die Un- 
kenntniss der Abhängiskeit von Temperatur und Druck des 
Brechungsindex und noch mehr der Dispersion dies wieder in 
Frage. 
Prineipiell gleichbedeutend mit der Translation des Körpers 
sind die Einführungen jener Veränderungen, die die Lichtquelle 
