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zeitlich aufweist. Die Methode wäre bei Himmelskörpern anwend- 
bar, trifft aber nur für vollkommene Gase zu. 
Nehmen demgemäss die linearen Abmessungen eines kuge- 
ligen gasförmigen Himmelskörpers im Verhältnisse von 1:n ab, 
> i (Ü) x : 
so wird jedes Volumenelement v zu 55° während der Druck p auf 
m 
pn* steigt. Die Temperatur nimmt daher den Werth nO an, und 
der ganze Entwickelungsgang des Himmelskörpers ist nach Rıtrer 
durch die Gleichungen 
p3vt = const.; P9*— const.; und v9° — const. 
gegeben, die nun in die Sprache der Spectralanalyse übersetzt 
werden müssten. Für irdische Lichtquellen lassen sich ähnliche, 
aber einfachere Gleichungen aufschreiben, insoferne die meisten 
Versuche entweder bei constantem Volumen, oder bei constantem 
Drucke bewerkstelligt werden. 
In allen diesen Fällen ist die erste Gleichung der Wärme- 
theorie integrabel, doch besitzen die Gleichungen, die nur auf 
ideale Gase Anwendung finden, durchaus nicht die nöthige All- 
semeinheit. 
c) Explicite Form der thermodynamischen Gleichungen. 
Da das Spectrum zwei von einander unabhängige Parameter 
besitzt, können diese zweifelsohne als Variable der thermodyna- 
mischen Gleichungen, also als zustandbestimmend angesehen 
werden. Die erste Hauptgleichung lautet demgemäss 
daQd=o(A, aA oA dır, 
worin o und d den Integrabilitätsbedingungen nicht genügt. Laut 
des zweiten Satzes weiss man aber, dass 
9= YVDAu 
der integrirende Divisor der Differentialgleichung ist. Die Bestim- 
mung der Funktionen & und d giebt zwar unmittelbar den Zusam- 
menhang zwischen A, x und ©, v nicht, kann aber doch zur Be- 
urtheilung mancher, gerade astrophysicalischer Fragen wichtig 
werden. 
