DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE. 25 
Wird der Körper in ein anderes Medium transferiert, so 
wird wegen der Gleichung 
A 
TEL 
2, = 
u FR 
aus A nd, aus v aber —-, wenn ı den relativen Brechungsexponen- 
n 
ten beider Medien bedeutet. Da aber A als ausgestrahlte Totalinten- 
sität zum mindesten einen additiven Theil von () bildet, so folgt, 
dass in der Gleichung der Wärmeänderungjeder einzelne Theil 
im neuen Medium »-fach grösser wird. Da nun das Produkt An 
in Bezug auf den Brechungsindex invariant ist, so folgt, dass die 
erste Gleichung der Wärmetheorie auch in der Form 
AO = PiAwda+ | Wldnd 
geschrieben werden kann. Der zweite Hauptsatz ergiebt nun als 
Beziehung der beiden unbekannten Functionen 
D(A)— P(AW=A(Au)*, 
in welcher A die Integrationsconstante bedeutet. 
Könnte man nun annehmen, dass der Zuwachs der Total- 
intensität einfach der Wärmeabnahme gleich wäre, wenigstens in 
dem Falle, wo »=const., so wäre: 
De || 
und dem entsprechend 
d9= —dA— = (1+A(Au)) du, 
woraus die Gleichung der Entropie entspränge 
Sr S—= . (Aw + Hr lo n. 
Diese Gleichung liefert wenigstens für ideale Gase den: Aus- 
druck des weiteren Zusammenhanges zwischen den beiden Para- 
metern des Spectrums und den Zustandsvariabeln, ist aber durch- 
aus nicht einwurfsfrei, da es recht fraglich ist, ob einfach (9 =—dA 
genommen werden darf, die eventuelle potentielle Energie des 
