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Systems ausser Acht lassend. Ohne diese vereinfachende Annahme 
findet sich die noch jedenfalls allgemeine Gleiehung 
S=S+X(AW+AlgA 
die mit Rücksicht auf den Drarkr’schen Satz auch in der Form 
S=S+ Y(uO)— A lg u 
geschrieben werden kann. 
Insofern bei constanter Temperatur der absolut schwarze 
Körper die grösstmögliche Wärme aufzunehmen im Stande ist, so 
folst, dass dessen Entropieänderung ein Maximum wird. Man hat 
demnach 
9 = N nl 
on on —10r (nO)9 . ee 
und als Auflösung derselben, da sie für jede Temperatur gilt, die 
schon mehrfach benützte Gleichung 
mO=K, 
in welcher, da es sich um absolut schwarze Körper handelt, Keine 
reine Zahlenconstante bezeichnet. 
_ Dieselbe Gleichung ergiebt sich auch, wenn die erste Haupt- 
gleichung der Wärmetheorie in dem angeresten Sinne weiter ent- 
wickelt wird, indem wir auch die Energie und die äussere Arbeit 
des Körpers zu bestimmen suchen. Die entsprechenden Gleichun- 
gen lauten 
U=Af(A,) und pdv=g (A) dA+h (An) = dır, 
und in ihnen bedeuten /, y, h unbekannte Functionen. Auf diesem 
Wege gelingt es wenigstens formell, v und p» durch A und « auszu- 
drücken. Nimmt man nun in diesen Gleichungen die Dichtigkeit 
so gross an, dass bei dem Volumen v = v, der strahlende Körper 
bis auf unendlich kleine Unterschiede das Spectrum des absolut 
schwarzen Körpers giebt, so kommt man auf die schon mehr er- 
wähnte Beziehung. 
Auf diesem Wege ergiebt sich auch die allgemeine Zustands- 
gleichung 
