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R. v. KÖVESLIGETHY. 
Nun werde der Körper C, in ein Medium vom Brechungs- 
index n+dn überführt. Dadurch ändert sich dessen Zustand, und 
eine ähnliche Veränderung ist auch an dem im alten Medium 
gebliebenen Körper bemerkbar. Die Emission des Körpers C, ist, 
da seine Temperatur um d@, sein Volumen um dv, der Index 
seines umgebenden Mediums um din gewachsen ist : 
(&+ — d9+ du) (n+dn)=n&-+n = dY—+ n du) +6dn, 
wenn von unendlich kleinen Grössen zweiter Ordnung abgesehen 
wird. 
Die Temperatur und das Volumen des Körpers C, haben sich 
um eben dieselbe Grösse d® und dv geändert, denn die gegen- 
seitige Zustrahlung ist dieselbe, mithin sind auch die Tempera- 
turen ungeändert. Die Änderung ist daher zu gleicher Zeit isen- 
trop und isotherm, was eine gleiche Änderung des Volumens beider 
Körper bedingt. Die Emission des Körpers C, wurde daher 
(&+ = d9-+ = a) N, 
so dass der Strahlungsüberschuss von (, wieder Cdn ist, der als 
Wärmeabgabe in die erste Gleichung der Wärmetheorie einzu- 
führen ist. 
Da n ebenso, wie in der Theorie der Dispersion den relativen 
Brechungsindex zwischen Körper und Medium darstellt, so muss 
er unbedingt eine Function der Temperatur und Dichte des strah- 
lenden Körpers sein, also muss die Gleichung 
dn= = (dU+dW) 
integrabel sein. Nun ist aber zufolge des zweiten Hauptsatzes der 
Wärmetheorie die absolute Temperatur 9 schon ein integrierender 
Divisor der Gleichung, folglich muss & die Form besitzen: 
E= 96(8), 
in welcher @(S) eine willkürliche Function der Entropie des Kör- 
pers bedeutet. Von der Richtigkeit dieser Gleichung überzeugt 
