DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE. 29 
man sich sogleich, wenn man sie in die Bedingung der Integrabi- 
lität substituirt, man erhält 
8 ,0W 9 ,oW su 9W 
es). (o(,, ( n) zo av )+ sn \=0, 
worin der Factor von o(S) als Ausdruck des zweiten Hauptsatzes 
von selbst Null ist. Bei der Substitution hat man natürlich zu be- 
achten, dass wegen 
dO = 0dS 
auch 
SR a M 2 ooı je a 
so Aloe ee dv 
52 W 02 W 
20m und EI laut der Be- 
deutung der äusseren Arbeit einander nicht gleich sind. 
Da & wenigstens für die Volumeneinheit mit A identisch 
wird, so kann mit Rücksicht auf das Drarer’sche Gesetz gesagt 
werden, dass die Entropie eine Function der Variabeln «9 ist, wie 
dies andeutungsweise schon öfters auftrat. 
Ganz dieselbe Gleichung kann nun auf verschiedenen Wegen 
erlangt werden. Betrachtet man € als die in der Zeiteinheit durch 
Strahlung abgegebene Wärme, so wird 
—&dt=dU+dW 
seschrieben werden muss, und dass 
Da nun die Zeit unbedinst als Function der durch die Strah- 
lung veränderten Temperatur und Dichte aufgefasst werden kann, 
so muss — wie früher — & ein integrierender Divisor der ersten 
Hauptgleichung sein. Ebenso könnte & als die von der Ober- 
flächeneinheit ausgestrahlte Wärmemenge betrachtet werden, was 
zu demselben Schlusse führt, und die Gleichung zugleich von der 
Form der Lichtquelle unabhängig macht. 
Das abgeleitete Resultat ist durchaus allgemein, selbst der 
Ausdruck der äusseren Arbeit erscheint unter allgemeinerer Form, 
als es gewöhnlich zu geschehen pflegt, da man überall gleichen, 
auf die Oberfläche normal gerichteten Druck annimmt. 
Die einzige Frage bezieht sich nun noch auf die Bestimmung 
der Function o (9). | 
