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der Dissociation ausgestrahlte Totalintensität wird 
0 |s (# | vu \) du 
9—u! ) a —u)? 
Da der Werth von [E' während des Zerfalls beobachtet werden 
kann, und wenigstens Anfangs-, Mittel- und Endtemperatur der 
Dissociation als bekannt vorausgesetzt werden dürfen, so kann die 
Function & obwohl nicht ohne Schwierigkeiten bestimmt werden. 
Es giebt aber zur Bestimmung dieser Function noch einen 
verlässlicheren Weg. Immerhin mag der jetzt bezeichnete unter 
Benützung der abzuleitenden Formeln einigen Nutzen für das 
Studium der Dissociation bedeuten. Einen hieher weisenden 
Fingerzeig enthielt schon die eine Constante der BaLmer'schen 
Formel. 
ß) Bestimmung der Entropiefunetion durch das Massenintegral. 
Der jetzt einzuschlagende Weg zur Bestimmung der Entropie- 
function scheint, weil frei von hypothetischen Voraussetzungen, 
der sicherste zu sein. 
Wir denken uns zwei gleiche Körper, die aus demselben 
Stoffe bestehen, sich in demselben Zustande befinden, und dieselbe 
Gestalt besitzen. Das Volumen des einen Körpers sei als Einheit 
genommen, die linearen Abmessungen des zweiten seien die 
n-fachen. Dann ist die Oberfläche desselben n?-, die Masse und 
Entropie n°-mal grösser. Infolge dessen bestehen die beiden 
Gleichungen: 
und 
% “ )2 p* 1%2--m2 2an 
—_Hn2 EN LEER a 3 
= mHn Is ( | gi ( jr) Jar 90 (n?S), 
(0) 
insofern in diesem Falle das Schichtengesetz mit vollem Rechte 
angewendet werden darf. Der Nichtproportionalität von Masse und 
Strahlung entspricht jener bekannte Satz, dass eine grössere Masse 
lanssamer auskühlt. Der absolut schwarze Körper gelangt natür- 
