DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE. >33 
lich eben durch die Anwendung des Schichtensatzes in das 
Problem, denn es ist das aus n Schichten kommende Licht be- 
kanntlich durch 
E —= e(l—(1-.a)”) 
1—(1-.a)r 
a 
gegeben. Da der absolut schwarze Körper schon in unendlich dün- 
ner Schichte dasselbe Spektrum liefert, wie bei endlicher Dicke, 
so ist die Proportionalität der Emission mit der Oberfläche, also 
mit n? in voller Strenge. Bei andern Körpern werden die Verhält- 
nisse schon sehr verwickelt, wie man sich leicht überzeugt, wenn 
man die Emission einer Gaskugel selbst unter sehr vereinfachen- 
den Umständen berechnet. 
Da das vorher aufgeschriebene Integral, das kurz Massen- 
integral genannt werden dürfte, häufig vorkommt, dürften einige 
Bemerkungen über die Reduction desselben am Platze sein. Es 
sei also | 
[0] 
72 | fin 124m? 2\ın 
De EUER 
N m (! | : )) dA, 
so wird 
en (u an mn) 
ZT, 
Die Substitution 
2 9 2% 
RLLOE) = N 7 A Mm 
U UN mn; 
m ” Au? 
führt zu der Gleichung 
1 
RR az ; I MER 
Na an v= 2% 
so wird 
en 2 sin?n+ 2, (1 Sn sin)" 
N=9n \ 2 
m. or 
Mathematische und Naturwissenschaftliche Berichte aus Ungarn. XVI. 
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