DIE BEIDEN PARAMETERGLEICHUNGEN DER SPEKTRALANALYSE. #1 
die Constante der zweiten Gleichung eine von Stoffbeschaffen- 
heiten unabhängige Temperaturfunction darstellt. 
In der That ist die Zustandsbestimmung auch jetzt nur für 
Gase möglich, insofern die Entropie als Function der Temperatur 
und der Dichte noch nicht für beliebige Körper hingeschrieben 
‘ werden kann. 
Betrachtet man nun die abgeleiteten Ausdrücke, so ergiebt 
sich vor Allem, dass wachsendem x auch wachsende Entropie 
entspricht. Unter sonst gleichen Umständen wächst also" zu- 
gleich mit der Temperatur. Da aber einzeln sowohl » als m bei Zu- 
nahme der Temperatur abnimmt, so muss m in viel höherem Maasse 
abnehmen, als ». Daher kommt es, dass das Intensitätsmaximum der 
natürlichen Lichtquellen vielleicht ausnahmslos in das sichtbare 
‚Spektrum hineinfällt, während das des absolut schwarzen Körpers 
in den meisten Fällen ausserhalb desselben zu stehen kommt. Das 
lässt zweifelsohne auf allmälige Gewöhnung des Auges schliessen ; 
‚ohne diese Annahme wäre die betonte Gesetzmässigkeit unver- 
‚ständliches Spiel blinden Zufalls. 
Die gefundenen Gleichungen mögen sogleich zur Dichte- 
bestimmung der Chromosphzre herangezogen werden, unter der 
Voraussetzung, dass der Stoff dieser Hülle aus atmosphzrischer 
"Luft besteht. Dann genügen die früher erwähnten Messungen von 
VoceLn und MÜLLER. Für die Luft berechnet sich nach MÜLLER 
ve = 0'504, für die Chromosphzre nach VogEn u = 0'536, während 
.die entsprechenden m Weıthe 6'960 und 1'163 waren. Schon diese 
Daten zeigen, um wieviel rascher bei wachsender Temperatur m 
‚abnimmt ais u. 
Nimmt man als Temperatur der unteren Luftschichten in 
runder Zahl wieder 9 = 300° abs. Skale an, so ıst das Volumen 
‚eines Kilogramms Luft 0:8S50 m?. Für k—1 = 0,41 wird hiemit 
S = log. (Hvk-1)— 292-4481, und log. S = 0'3889. 
Diesem Entropiewerthe entspricht x = GO 
daher ergiebt unser Integral 
log. 03889 = log. 5 — 07502, 
