98 JULIUS FARKAS. 
wo ıı, und p, die Dichtigkeit der zwei Gase, p, und », ihre Span- 
nung, (11,v,1,) und (UyVgWw,) ihre Geschwindigkeit, (XYZ) die als in 
denselben identisch vorausgesetzte freie Beschleunigung: im Orte 
x, y, z und im Momente t; x einen sehr grossen positiven Coefli- 
cienten (Function der Diehtigkeiten und der Spannungen) und 
a Ü 
d 1%, 1, ) 1) 
STERN a SE gy' 
a a = 
Ich setze Folgendes voraus: 1. Am Anfang sind beide Gase 
im Zustand der Ruhe, haben gleichmässige und gleiche Tem- 
peratur, übereinstimmende Spannung und das weniger dichte ist 
ganz oberhalb des dichteren. 2. Das Zusammenlassen der Gase 
geschieht durch eine horizontale Öffnung und in der Umgebung 
ist während der Diffusion die Temperatur gleichmässig und con- 
stant. 3. Dass nur die freie Beschleunigung der Schwere in Betracht 
zu ziehen ist. 
Besonders habe ich die Absicht hier zu zeigen, dass die zwei 
Spannungen (p, und 9,) unter diesen Bedingungen mit grosser 
Annäherung denselben Differential-Gleichungen genügen, wie 
unter den üblichen — auch von KırcHHorr befolgten — beschränk- 
teren Bedingungen, wobei nämlich keine freie Beschleunigung 
zugelassen wird und dass sich den hier gegebenen Bedingungen 
noch diejenige anschliesst, dass sich die zwei Gase in einem ver- 
ticalen eylindrischen Gefässe befinden, am Anfang durch eine 
sehr dünne horizontale Platte getrennt sind und diese Trennung 
beim Zusammenlassen der Gase im ganzen Querschnitt des Cylin- 
ders auf einmal ohne störende Wirkung verschwindet. 
Das Experiment und die Theorie treffen sich in der Glei- 
chung der Spannungen. Aber eine derartige Beschränkung der 
Gefässform verursacht experimentelle Schwierigkeiten, besonders 
die genügende Ermöglichung eines momentanen Contactes der 
zwei Gase auf der ganzen Fläche des Cylinder-Querschnittes.* 
* OBERMAYER: Sitzungsber. der Ak. der Wiss. Wien, LXXXI. Bd. 
II. Abth. 1880. (p. 1104.). 
