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gung sich in Verengung befand. In diesem Falle kann mit verläss- 
licher Sicherheit ein gewöhnlicher Hahn mit T-Bohrung das Schei- 
dungsmittel sein, dessen Bohrung vor der Vereinigung mit einem 
der Gase in beständiger Communication war. 
So wie KIRCHHoFF, wollen wir auch an der rechten Seite 
von (1) und (2) die ersten Glieder weglassen. Dem entsprechend 
schreiben wir statt (1) und (2): 
0 
MX + za (do U) — 
0) 
MY + za (% — dv) = en (5) 
9) 
142 1 xp Bo (WW) — 
0) 
729.4 3 Pot (u, = Us) — ad 
OP: 
RaY -+ ztapı (0 — u) = 2 (6) 
Y 
OD, 
Hol Sie Klo (w, —w;,) == a s 
Dem schliessen sich noch (3) und (4) und die hieher gehö- 
renden Wärme-Gleichungen an. Nachdem vor Beginn der Diffu- 
sion die Temperatur der zwei Gase gleichmässig und gleich war 
und in der Umgebung des Gefässes die Temperatur gleichmässig 
und constant ist, die Gas-Bewegung aber eine sehr langsame ist, 
so wird mit grosser Annäherung der Vorgang ein isothermischer 
sein. Man kann also mit grosser Annäherung setzen: 
Ppı = Mm, Pa Nylto (7) 
mit der Bedingung, dass n, und n, bei der herrschender Tempera- 
tur die bezüglichen charakteristischen Constanten der Gase, sowohl 
vom Orte, als auch von der Zeit unabhängig sind. Es wird auch 
noch zu berücksichtigen sein, dass n, und n, sehr gross sind, 
insoferne Yn, und Yn, grosse Geschwindigkeiten sind, derartig 
grosse, wie in den betreffenden Gasen die Schall-Geschwindie- 
keiten. 
