ÜBER DIE REDUCTION D. DIFFUSIONS-GLEICHUNGEN VON KIRCHHOFF. 107 
Geschwindigkeiten, daher ist © bei grosser Annäherung unabhän- 
gig von der Coordinate 2. 
b) Daraus folgt mit Hilfe von (20), dass auch 9 ein unend- 
lieh Kleines von höherer Ordnung ist, wie die Bewegungs-Ge- 
schwindigkeiten. Nämlich laut den Gleichungen (20) und (18) ist 
in 9 Ds (20)' 
Setzen wir voraus, dass © kein unendlich Kleines von höherer 
Ordnung ist, wie die Bewegungs-Geschwindigkeiten. Da kann das 
erste Glied in (20)’ weggelassen werden, da w wenigstens ein un- 
endlich Kleines von sovielter Ordnung ist, als die Bewegungs- 
Geschwindigkeiten und p : »ist das Quadrat einer grossen Ge- 
schwindigkeit. Wir haben also 
Da 9 bei grosser Annäherung a) nur die Function von, y,t 
ist, p aber nur die Function von 2 und { ist, so folgt aus dieser 
Gleichung, dass deren zwei Glieder nur von { abhängen in jener 
Supposition, dass © kein unendlich Kleines von höherer Ordnung 
ist, wie die Bewegungs-Geschwindigkeiten. Nach diesem ein Raum- 
element des Gefässes mit Dr bezeichnend kann 
JoD:-=®|D: (23) 
bei grosser Annäherung gesetzt werden. Wenn wir aber die Inte- 
gration auf das ganze Volumen des Gefässes erstrecken, ein Ele- 
ment der Oberfläche dieses Volumens mit Do bezeichnen und die 
Richtungs-Cosinuse der nach Aussen zeigenden Normale a, ?, 7 
sind, so wird (19) in Betracht gezogen 
[eD: = [(au + Bv+ rw) Do. 
Nach der Bedeutung von ı, v, w in (10) ist: 
P(lau+Pv-+ rw) = 
— 9 (au, + Pu, + zw) + Palaus + Pva + rw). 
