105 JULIUS FARKAS. 
Hier sind die in der zweiten Zeile in Klammern befindlichen 
Grössen, die Componenten längs der Normale der zwei Bewe- 
gungs-Geschwindigkeiten, also ist der Werth jeder derselben — 0. 
Folglich ist 
/ OD: = 
und nach (23) wird mit einer grossen Annäherung mit einer grös- 
seren, wie die Kleinheits-Ordnung der Bewegungs-Beschleunigun- 
gen ist: O=0, im Widerspruche mit derjenigen unserer Voraus- 
setzung, dass © kein unendlich Kleines von höher Ordnung ist, wie 
die Bewegungs-Geschwindigkeiten. 
c) Nachdem @ ein unendlich Kleines von höherer Ordnung 
ist, wie die Bewegungs-Geschwindiskeiten, hingegen - = einun- 
endlich Kleines von derselben Ordnung «), so kann man das 
zweite Glied links in (21) weglassen. Ist dies geschehen, so folgt aus 
dem Umstande, dass » und /: als von den Coordinaten &, y unab- 
hängig erscheinen (IV), dass auch die Abhängigkeit des w von den 
Coordinaten, x, y ausser Acht gelassen werden kann. Daraus folgt - 
aber, dass auch w ein unendlich Kleines von höherer Ordnung ist, 
wie die Geschwindigkeiten. 
Da nämlich mit einer Annäherung von höherer Ordnung, 
wie die Ordnung der Bewegungs-Geschwindigkeiten 9= 0 b), 
dass heisst (24): 
au Oo 
IX Bi Yo 
so multiplizieren wir diese Gleichung mit dem Raumelemente Dr 
und mit einer Funktion d, die nur von zund { abhängt, und des- 
sen Ableitung nach z überall stets mit w zugleich positiv oder 
negativ ist. Mit einer auf den Inhalt des Gefässes sich erstreckenden 
partiellen Integration 
"ou V | J Id 
h = — — = 
I = 9y 1722 2 Ber? Da 
denn wie wir gesehen haben, ist auf der Oberfläche 
ea+ Bvtzrw=V. 
