134 JULIUS FARRAS. 
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As Aa) a 
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Asa +4rA/(Y—-Y)) = en (2) 
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Aen +4rA (ZZ) Fa a 
Bortzmann hält die besondere mechanische Definition der 
magnetischen Kräfte (L, M, N) für überflüssig (l. e. S. 15.), denn 
diese sind schon durch (1) definiert, vorausgesetzt, dass sie vor 
sehr langer Zeit Null waren; ferner sagt der Autor: «Dass sie den 
Kräften proportional sind, welche auf einen Solenoidpol wirken, 
kann dann später aus den Gleichungen bewiesen werden. Stahl- 
magnete sind dann als Magnete aufzufassen, in denen unbe- 
kannte kleine Ströme fliessen.» 
Aber was die Bestimmung der magnetischen Kräfte (L, M, N) 
anbelangt, bloss auf die Gleichungen (1), und dem entsprechend 
auf lange Zeiten zu verweisen, muss ich eben im Rahmen der 
Herrz’schen Gleichungen als übertriebenes Verfahren bezeichnen. 
Dies erfordert in gewissem Maasse die Angabe einer passenden 
Vorgeschichte der gegenwärtigen Zustände, beziehungsweise Ände- 
rungen. Ausserdem müssen die «unbekannten Strömungen»,welche 
anstatt dem permanenten Magnetismus gesetzt werden, in Betracht 
kommen in den Gleichungen (2), also müssen sie wegen der Be- 
stimmtheit der Gleichungen gegeben sein. 
Dem gegenüber werde ich hier beweisen, dass der permanente 
Magnetiswus und die momentane elektrische Kraft aus den Glei- 
ehungen die momentane magnetische Kraft bestimmen. 
Nehmen wir an, dass es zwei solche magnetische Kräfte 
giebt, welche bei gegebener elektrischer Kraft und gegebenem 
permanenten Magnetismus die Gleichungen befriedigen, u. 2. 
(L, M, N) und (L,, M,, N,)- Benützen wir die Bezeichnungen 
L-L,=L', M—-M,=M', N—-N=N' (3) 
so wird nach den Gleichungen (2) 
aM ,0N 5 ON ol, oe 
(4) 
Da ans a 0% i 
