ERGÄNZUNGEN ZUR VEKTOREN-LEHRE. 125 
Ferner, da der permanente Magnetismus auch gegeben ist, so 
hat man 
ul 9uM' OuN' | 
0x a ja (5) 
es gehört nämlich ausser dem nach der Poısson’schen Regel indu- 
cierten Magnetismus nur noch der permanente Magnetismus in die 
Theorie, also ist seine Dichtigkeit 
ApN 
02 : 
I ED 9uM N 
An \ 9% 9y 
der Unterschied zwischen der vollständigen (freien) Dichtigkeit 
und der Poısson’schen inducierten (scheinbaren) Dichtigkeit: in 
der That lassen diesen Unterschied die Gleichungen (1), welche 
bezw. nach x, y, z differentiert und dann addiert werden, unver- 
ändert erscheinen. 
Laut den Gleichungen (4) hat der Differenzen-Vector (L/, 
M', N') ein Skalar-Potential. Aber in der gemachten Voraussetzung, 
dass die magnetische Krafteomponenten L, M, N, wie auch /,, 
Mo, N, Newron’sche Funktionen sind (I. 1.), sind auch die 
Componenten L’, M’, N’ solehe (3), also auch ihr Potential ist 
eine solche Funktion (I. 1.) Daher folgt aus der Gleichung (5) 
(wenn man mit dem Potential multiplieiert und über den ganzen 
Raum partiell integriert) 
E00 0 3N208 
Es wird daher durch die momentane elektrische Kraft und 
durch den permanenten Magnetismus in isotropen, ruhenden 
Medien aus den Fundamentalgleichungen (1) und (2) die momen- 
tane magnetische Kraft vollständig bestimmt. 
3. Auf gleicher Weise folgt, dass auch in der Gegenwart von 
krystallinischen, ruhenden Medien die momentane elektrische Kraft 
und der permanente Magnetismus die momentane magnetische 
Kraft bestimmen und im Falle der Massenbewegung, dieselben 
und die momentanen Bewegungs-Geschwindigkeiten dieselbe be- 
stimmen : aus den allgemeinen Gleichungen (Ib) von Her1z (]. ce. 
S. 261) folgen auch im Anschluss an diesen Daten die Gleichun- 
