138 JULIUS FARKAS. 
6,. Nehmen wir jetzt neben den Räumen - und T auch die 
Existenz von solchen Räumen in Betracht, in welchen (18) gül- 
tig ist. 
Aus (18) folgt, in Bezug auf einen jeden Raumtheil, für wel- 
chen dasselbe gültig ist, dass wenigstens d—«d,=const. oder 
d+d,=const. ist, daher 4, oder d,=const. (6,). 
Es sei in den Räumen von (18) überall d,—=const. Bezüglich 
der Räume (14) und (17) ist die Integral-Gleichung (25) auch noch 
jetzt gültig. Es ist zwar wahr, dass es durch jene Oberflächen- 
Integrale zu ergänzen wäre, welche durch Berührung der Räume 
rund Tmit den Räumen von (18) entstehen, d.h. sich auf die 
Berührungsflächen derselben erstrecken; aber die Ableitungen 
von ‘, verschwinden auf diesen Flächen, als auch zu (18) gehörig, 
und folglich verschwinden auch die zur Ergänzung dienenden 
Oberflächen-Integrale. 
Ist daher in den Räumen (18) überall die Lösung dJ—d,= 
const. gültig, und nirgends die andere (44 d,=const.), dann wird 
durch die Verknüpfung aller drei Fälle (14), (17), (18) nothwen- 
digerweise 
= do- 
6’. Alles zusammengefasst, führte unsere Analyse zu dem 
Resultate, dass wir nur die Entgegengesetztheit von dd, und de aus- 
schliessen mit dem Erfordernisse, dass den effektiven mechani- 
schen Kräften eine einzige (L, M, N) sogenannte magnetische Kraft 
entsprechen soll. 
Die am Anfange der Nr. 5 angezeigte ergänzende Bestim- 
mung der magnetischen Kraft schliesst keine anderen möglichen 
magnetischen Kräfte aus, wie solche, welche entweder im ganzen 
Raume, oder in einzelnen Theilen desselben mit den bestimmten 
gerade entgegengesetzt sind. 
III. Principielle Ergänzung der Maxwell- Heaviside'schen Glei- 
chungen des elektromagneltischen Feldes. 
1a. MaxweEnu schreibt die Componenten der in beliebigen 
Mitteln inducierten localen elektromotorischen Kraft (gegenwärtig 
einfach elektrische Kraft genannt) aus denjenigen Integral-Aus- 
