ERGÄNZUNGEN ZUR VEKTOREN-LEHRE. 147 
[eslt73m+ &n) Do—0 
[03 
sei. Zu dem Zwecke schreiben wir: 
a ua) 
nn. 
DINGE COM - 
ir ) 
DL Id Ip 
ou. 
und verrichten die Stoxzs’sche Integration. Ist ein Element der 
Randlinie von o der Vektor (Dx, Dy, Dz), dann finden wir mit 
Erstreckung auf die Randlinie 
[eDx+gDy+xD2)=0. 
(*%) kann daher auch so erfüllt sein, dass 
oDxc+dDy+yrDz=0. 
Nachdem der Vektor (Dix, Dy, Dz) überall senkrecht steht 
auf die locale Strömung, so bestehen 
Pen dem. 7 —om, ) 
wo o eine Länge vorstellende Unbestimmte der Lösung bedeutet. 
9c. Um die Resultate zu sammeln: substituiere ich aus (1) an- 
statt P,Q, Rin die Gleichungen (B) X—p, Y—q, 7-r, dann 
schreibe ich anstatt p, g, r in diese die rechten Seiten von (2); 
ferner führe ich ein in die Gleichungen (C) die aus (3), (4), (5), (6) 
sich ergebenden Werthe von &,y, f, dann benützte ich die Be- 
zeichnungen: 
= a a 
ar, =% b’+ =h, c+ 
a a 
Auf diese Weise erscheinen die Gleichungen des elektro- 
magnetischen Feldes im Falle von ruhenden und isotropen wie 
auch ®olotropen Medien in folgender Form: 
10* 
