ANHANG ZUR THEORIE DER GALVANISCHEN KETTE. 211 



Die Grössen S ' und S " der Ströme gehören denselben 

 Ketten an, die im constanten Zustande die Stromstärken S" 

 und S' haben, nur dass sie sich auf jenen Zustand der beiden 

 Ketten beziehen, der ihr constanter Zustand vor Auswechslung 

 der Leiter war. Vergleicht man also die Werthe von S" und S ", 

 sowie die Werthe S' und $ ', so erkennt man, ob die Kraft der 

 Kette, unmittelbar nach Austausch der Leiter, an Energie zu- oder 

 abnimmt. 



Aus der Gleichung (5) und (6) erhält man 



A = ß'{L + l) und A = S'\L+L' + ^) 

 oder 



S' : S" = L + L' + P - : L + - p - , 



und vergleicht man die Gleichung (5) und (7), so hat man 



Öq '. Ö = -Li '. ±j — f— Li . 



Aus den zwei letzten Proportionen und den zwei vorher- 

 gehenden entnimmt man 



K = 8" = [L(L + L) + Lf j : [L{L + L) + (L + Z')f } 

 und 

 S ' : £' = {Z(i + L>) + (L + Z/)f) : JZ(£ + Z') + Zfj , 



woraus $ " : S" == S' : S ' } es folgt also daraus, dass für einen 

 positiven Werth von q (d. h. in jenen Ketten, in denen elektrische 

 Spannungen durch chemische Vorgänge erzeugt werden, die eine 

 Schwächung der Wirkung der Ketten nach sich ziehen) immer 

 sein wird 



£ " < S" und S r > S 



oder mit Worten ausgedrückt: jene Kette, in der ein langer Leiter 

 nach einem kurzen eingeschaltet wird, zeigt unmittelbar nach 

 dem Austausch derselben einen energischeren Strom, als nach Ein- 

 tritt des constanten Zustandes. Man ersieht daraus, wie die im 

 Anhange dargelegte Theorie mit der Erfahrung übereinstimmt. 



Aus den vorangehenden Ausdrücken kann man ohne grosse 

 Schwierigkeit solche Formeln ableiten, die sich allen, wie immer 

 gearteten Ketten anpassen. 



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