UEBER DIE CLASSIFICATION DIOPTRISCHER SYSTEME. 339 



Auf Grund dieser mathematischen Betrachtungen können wir 

 daher sagen, dass eine collective Brechungsfläche die convergent 

 einfallenden Strahlen entweder mehr oder weniger convergent 

 macht, je nachdem die verlängert gedachten einfallenden Strahlen 

 die Axe hinter dem Krümmungsmittelpunkte schneiden oder vor 

 demselben (also im Räume zwischen dem Scheitelpunkt und dem 

 Krümmungsmittelpunkt der Fläche); die divergent einfallenden 

 Strahlen werden durch die Brechung an collectiven Flächen immer 

 weniger divergent oder auch convergent, je nachdem sie von 

 einem innerhalb oder ausserhalb des ersten Brennpunktes gelegenen 

 Punkte ausgehen. 



2. Das zweite Medium ist wieder optisch dichter, liegt jetzt 

 aber an der convexen Seite der brechenden Kugelfiäche, also eine 

 sogenannte Zerstreuungsfläche, bei welcher bekanntlich 



F>0- F'<0 und |.F'|>.F, 



daher unsere Formel 



tg u x — | F | | F | — x 



tg^ = \F~ = ~\F~' 



Es sei 



a) x < 0, d. h. die einfallenden Strahlen sind divergent, 

 dann haben u und u gleiches Vorzeichen, d. h. auch die gebrochenen 

 Strahlen sind divergent, aber es ist 



+ m|i-f'i, 



ß) x > 0, d. h. die einfallenden Strahlen sind convergent, 

 dann haben u und u 



gleiches _ | F \ > x u <C u 



Vorzeichen, solange und damit ist f < - 



entgegengesetztes | F \ < x u' ==u 



Alles zusammenfassend können wir daher sagen: Eine collec- 

 tive brechende Fläche verringert immer die Divergenz von diver- 

 gierend einfallenden Strahlen, die Convergenz convergent einfallen- 



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