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der gleichförmigen Bewegung berechnet wurde, so faßt man all- 

 gemein die Sache so auf, als ob sich die verschiedenen Phasen 

 des Bebens, deren Zahl heute schon auf 8 gestiegen ist, ver- 

 schieden schnell fortpflanzten, wobei die Verhältnisse der Geschwin- 

 digkeiten der Erfahrung nach nahezu eine harmonische Reihe 

 abgeben. 



Nach der vorliegenden Theorie ist aber noch eine andere 

 Auffassung möglich. Es ist bekannt, daß die Wellen der Beben- 

 strahlen verschiedene Länge besitzen, und die kürzesten verur- 

 sachen vielleicht die Erdbebengeräusche. Dann könnte aber die 

 Verschiedenheit der Fortpflanzungsgeschwindigkeit u einer durch 

 seismische Dispersion des Erdbodens bedingten Veränderlichkeit 

 von q zur Last geschrieben werden, wogegen sich v selbst nur 

 innerhalb der engen Grenzen bewegen könnte, welche durch die 

 Änderung des Brechungsindex nach der Wellenlänge vorge- 

 schrieben sind. 



Inwiefern diese Anschauung bestehen mag, kann ich in 

 diesem Momente nicht entscheiden, doch sind darauf bezügliche 

 Untersuchungen schon im Gange. Es ist jedenfalls wichtig, daß 

 die empirische Gleichung Omoris auf Seite 63 theoretisch gestützt 

 werden kann, und vielleicht geben gerade die beiden Konstanten 

 der Gleichung schätzbare Winke. 



Die Länge des Seismogramms kann durch die Dauer der 

 einzelnen Phasen, also durch At gemessen werden. Der uns hier 

 interessierende Teil der Gleichung (Q6) lautet daher 



4t-(t-'tjvj(±), 



und zwar ist diese Gleichung wegen der linearen Beziehung von 



t und — für beliebige endliche Veränderungen gültig:. Wenn 



man dagegen die partielle Dispersion einer Bebenphase mit 4q 

 bezeichnet, so gibt wieder (66) in roher Annäherung q = 1 

 setzend: 



M= 2(1- 2g) 



1/4 9 (1— q) s V K ö ^ Y/ -° 



