BESTIMMUNG DES KOEFFIZIENTEN I). INNERN REIBUNG USW. 205 



Wir entfernen die Kugelschale 70m schwingenden System 

 und sorgen dafür, daß F angeändert bleiben soll; dazu ist er- 

 forderlich, daß einerseits die Belastung des Drahtes, anderseits 

 die Form und Dimensionen aller Teile außer der Kugelschale 

 dieselbe sei wie vorher. Die Bewegungsgleichung dieses neuen 

 Systems wird dann 



*%-*.% + "-o, (6) 



wo K' das Trägheitsmoment des neuen Systems bedeutet. 



Haben /', l' , T', ß' ähnliche Bedeutung für das neue System 

 wie vorher /,-, /. usw. für das ursprüngliche, dann ist wiederum 



F e = -2ß'K', (7) 



also aus (4), (5) und (7) 



F g = -2(ßK-ß'K'). (I) 



Diese ist nunmehr eine Gleichung, in welcher außer r, nur 

 experimentell bestimmbare Größen auftreten, woraus also y ( be- 

 rechnet werden kann, falls F auf Grund der Bewegungs- 

 gleichungen als Funktion von »; dargestellt wird. 



Die Bewegungsgleichungen sind für das Innere und das 

 Äußere der Kugelschale getrennt zu integrieren. Setzen wir 

 voraus — wie das bei der Behandlung solcher Erscheinungen 

 gebräuchlich ist — , daß die unmittelbar die Kugelschale berüh- 

 rende Gasschicht dieselbe Bewegung ausführt wie die Kugelschale 

 selbst (daß also keine Gleitung vorhanden ist), dann liefert 

 die Bewegung der Kugelschale selbst die Randbedingungen 

 zur Integration der hydrodynamischen 'ileichungen. Die Voraus- 

 setzung der verschwindenden Gleitung ist insbesondere nach den 

 soro-fältioren Untersuchungen von KüNDT und WäBBUEG* für 



~ CT CT 



nicht allzukleine Drucke berechtigt. 



Bei der Integration der Bewegungsgleichungen schließe ich 

 mich den klassischen Beispielen von MAXWELL**, Stokes*** 

 und insbesondere ÜELMHOLTzf an. 



* Berlin, AJcad. Monatsberichte 1S75, p. 160; Pogg. Atm. Bd. 156, 

 p. 337 u. 526. 



*• Scient. Papers 11, p. 1. 

 *** Cambridge, Phil. Trau*. Bd. 8; London. Phil. Trans. Bd. 177. 

 f Wissenschaftliche Abhandlungen I, p. 172. 



