BESTIMMUNG DES KOEFFIZIENTEN D. [NNEBN REIBUNG USW. 207 



b) Für den äußeren Raum, wenn r s den äußeren Radius der 



Kugelschale, R den Kadius der Hohlkugel bedeutet, bestehen 

 zwei Bedingungen: 

 Ist 



x* + y* + ^ = >- 2 2 , so ist 4<= w \ 

 und ist (IIb) 



.z 2 + 1/ + ^ 2 = ]{-, so ist = 0. 



Mit Rücksicht auf die vorhandene Yersuchsanordnung erfährt 

 das System (II) noch beträchtliche Vereinfachungen. 



Durch geeignete Wahl des Auf hängedrahtes und der Dimen- 

 sionen des schwingenden Systems können wir erreichen, daß die 

 Schwingungen so langsam vor sich gehen, daß die Glieder zweiten 

 Grades in 11, v, w und in den Deforniationsgeschwindigkeiten 



5— , 7— , • • • im Vergleich zu den Gliedern ersten Grades vernacli- 



lässigt werden können. Daraus folgt: 



I. Das Zeichen 37 kann durch das Zeichen — - ersetzt werden. 

 dt i t 



IL Die Reibungswärme — eine quadratische Form der Defor- 

 mationsgeschwindigkeiten — kann vernachlässigt werden: wenn 

 also das Gas anfänglich gleichmäßiger Temperatur war, bleibt 

 dieser Zustand auch während der Bewegung der Kugelschale un- 

 verändert, falls äußere Einwirkungen ausgeschlossen sind, rj wird 

 also eine Funktion von p allein bleiben (wie bekannt ist t t von 

 p unabhängig). 



Mit Rücksicht darauf, daß im Gase sich ein Rotationskörper 

 um seine Rotationsachse bewegt, und daß der hydrostatische 

 Druck p von den Komponenten der inneren Reibung unabhängig 

 ist, können wir annehmen, daß p in jeder horizontalen Ebene 

 konstant ist, also 



dx dy 



War das Gas anfänglich in Ruhe, dann wird die Rotation 

 der Kugelschale keine senkrechte Geschwindigkeit im Gase zu- 

 stande bringen, es wird also überall 



w = 0, 

 ebenso bleibt die Dichte im Gase zeitlich unverändert uud in 



