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ebensogroßes Kräftepaar von entgegengesetztem Sinn. Diese 

 beiden Kräftej)aare halten sich im Gleichgewicht, und üben auf 

 die Bewegung des Ganzen keinen Einfluß aus. Hingegen ist die 

 Bewegung der einzelnen polarisierten Teile durch die von /' ab- 

 hängigen Kräfte wesentlich verändert. 



Ich setze weiter von den mit f nicht multiplizierten additiven 

 Teilen der Drucke X^, Y_^, . . . voraus, daß ihnen ein durch die 

 Deformation eindeutig bestimmtes Potential zukommt. Da in 

 meinen Untersuchungen in erster Linie von den durch die Vibra- 

 tionen der Drucke verursachten kleinen Vibrationen ii, v der 

 Materie die Rede sein wird, so genügt es, bloß den mit F zu 

 bezeichnenden quatratischen Teil des Potentials* in Betracht zu 

 ziehen, und demgemäß (2) in der Form zu schreiben: 



^^ dx^ ' dxy y dxy 1 dy,,' 



^- dy,^' dx,^ "-y dyy'^'dy,^ 



wo die KiRCHHOFFschen Bezeichnungen benutzt sind 



du dv du dv 



^y ^ dx ' yy^dy' ^y^y^^dy^dx\ 



Die Differentialgleichungen der stationären Bewegung der 

 Punkte der polarisierten Materie lassen sich bei Zugrundelegung 

 von (3) formal leicht hinschreiben, und indem ich gleich die Be- 

 zeichnung einführe 



K^) 5 1 4- /-ä ; V 1 + /'' ' 



schreibe ich dieselben in der übersichtlichen Form hin: 



^ dt'^ d xdx^'^ dy dxy^ 



d'^n _ d dF d dF 

 ^ dt^ dx dy^. dy dyy^ 



wo }i die Dichtigkeit des betrachteten polarisierten Stoffs bedeutet. 

 Ein Blick auf die Gleichungen (4') zeigt, daß der Vektor |, rj im 

 Vergleich zum Vektor u, v um den Winkel arctg f verdreht, und 



* Selbstverständlicla sind die Koeffizienten in F im allgemeinen nicht 

 konstant, sondern von der Größe der im Punkt x, y herrschenden Druck- 

 kräfte abhängig, also Funktionen von x, y. 



