ÜBER DIE ANSTRENGUNGSLINIEX DER METALLE. 27 



im Maßstabe 1 : ]/l + p vergrößert ist; daher ähnelt der durch 

 (4) ausgesprochene Satz dem Gesetz des Herrn Rejtö von der 

 Richtung der „Kraftvermittlung".* Ich bemerke, daß die zweite 

 und dritte der Gleichungen (3) formal das DuuuETsche Gesetz der 

 Reibung ausdrücken, wenn f die Reibungskonstante der Materie 

 ist. Mein Ansatz (1) ist tatsächlich aus dem DuGUETschen Ge- 

 setz entstanden, indem ich letzteres a priori eben nur bei zwei 

 aufeinander senkrechten Lagen der gedrückten Flächeneleraente 

 zuließ. 



3. Gleichmäßiger Zug eines Metallstreifens. Ich wähle 

 die Längenachse zur a;- Achse-, diese sei zugleich die Richtung und 

 der Sinn der Zugkraft, und der Anfangspunkt der Koordinaten 

 sei der Angriffspunkt der Resultante der Zugkräfte; die Länge 

 des Streifens sei /, und am Endpunkt greife die gleiche Resul- 

 tante der Gegenzugkräfte an; Zug- und Gegenzugkräfte seien 

 gleichmäßig verteilt. An den beiden Seiten des Streifens (?/= + &) 

 herrsche Luftdruck, dessen Größe im Vergleich zu den Zugki-äften 

 verschwindend klein zu betrachten ist; hier ist also 



(5) A;=r, = o. 



Da das Gleichgewicht des gesamten Kräftesystems ein stabiles ist, 

 so tritt bei Störung der Ruhelage des materiellen Systems eine 

 Bewegung der Punkte um die Ruhelage ein. Werden also die 

 Zugkräfte vergrößert oder verkleinert, so entstehen Vibrationen 

 der materiellen Punkte um die neuen Gleichgewichtslagen. Das- 

 selbe muß auch vom polarisierten Teil der Materie vorausgesetzt 

 werden. 



Da die Materie gleichmäßig gespannt ist, so sind die Ko- 

 effizienten von F in allen Punkten dieselben; und ich nehme der 

 durch die Spannung verursachten Anisotropie gemäß an, daß 



(6) 2F= axl + {a^^x_^ + f^x^^y + a-^^yyf 



sei, wo a positiv, und die Koeffizienten a^,. gerade Funktionen 

 von f seien. 



Ich frage, ob unsere Differentialgleichungen eine den Grenz- 



* Die innere Reibung der festen Körper, Leipzig 1897, pag. 8. 



