ÜBER DIE ANSTRENGUNGSLINIEN DER METALLE. 29 



Man sieht aus (12), daß die Richtung der ebenen Wellen- 

 linien mit der /c-Achse (d. i. mit der Richtung der Zugkraft) den 

 Winkel 



(12") a = arctg 



einsehließt, während die wahre Wellenlänge 



A, = A sin a = k ■ 



Vi + fl'^ 



Die räumliche Dilatation ist 



dx dy X ^ '^' ' 



verschwindet daher nur dann überall, wenn 1 — fg =- ist, d. i. 

 wenn zwischen den Koeffizienten a.^, in (10) die Beziehung statt- 

 findet 



«11 — «.,2 + «12 (/■ - 1) = . 



Bei Ausschließung dieses Spezialfalles findet also in Wellen- 

 linien, wo K=l ist, das Maximum des absoluten Wertes der 

 Verdichtung statt, demnach in Linien von der Richtung a, deren 



1 

 kleinster Abstand = ~- ist. 



Da die Materie teilweise polarisiert ist, und die polarisierte 

 Materie in zwei Gruppen zerlegt ist, die ihre eigenen Bewegungen 

 ausführen, und da den beiden Gruppen entgegengesetzt gleiche 

 Werte von /' bei ganz gleichen Werten der a^^ und a zukommen, 

 so haben wir demnach zwei Systeme von Wellenlinien, die mit 

 der Richtung der Läugenachse des Streifens die Winkel a und 



— a einschließen. 



l 

 4. Da mittels (12') bloß das Verhältnis — bestimmt ist, so 



ist (7) auch dann eine Lösung, wenn an Stelle von l und t die 

 Werte n-l und yit treten, wo n- eine beliebige Zahl bedeutet. 

 Da ferner unsere Differentialgleichungen sämtlich linear sind, so 

 ist das System 



(13) u^'^^iT^J^i, v^f^Ä,l\K, 



eine allgemeine Lösung, wenn die A. beliebige Konstanten be- 

 zeichnen, und 



