ÜBER DIE ANSTRENGUNGSLINIEN DER METALLE. 31 



WO die t-^., T^. Konstanten bezeichnen. Bedeuten n. positive Zahlen, 

 so sei die Anzahl der von verschiedenen r-^. endlich, während die 

 Anzahl der t^,. auch unendlich sein kann; es sei unter den zu t^^ 

 gehörenden )/.■ die größte = Uj, also sei 



— ^-t 2 7irn. 



(14) Uj = ÄjT^ .e ' sin ^ ■ (a; - gy + x^ 



dasjenige additive Glied von n, welches bei unendlich wachsendem t 

 unendlich größer wird als die Summe aller übrigen Glieder von u. 

 Wir können demnach aussprechen, daß unsere Lösung eine 

 gleitende Bewegung der Materie bedeutet, die bei wachsendem t 

 sich der durch (14) und durch v^ = fu^ bestimmten unendlich 

 nähert. Diese (durch (14) bestimmte) Bewegung ist aber dadurch 

 gekennzeichnet, daß sie am größten ist in Geraden, die mit der 

 Längsrichtung des ParaUelstreifens den Winkel 



a = arctg — 

 ° 9 



einschließen und voneinander um die Länge 



l sin a 



abstehen; ferner sind die Bewegungsrichtungen der Materie 

 in den um diese Länge abstehenden Geraden entgegengesetzt 

 gleiche Richtungen. 



Bemerkung. Bleibt o während einer endlichen Zeitdauer 

 = 0, so geht die Zeitfunktion T selbstverständlich in 



T^At, 

 also die Lösung (14) in 



'inn. 

 iij = Äjt sin -^ {x-gy + .^^) 



über. Die Bewegung bleibt auch in diesem Fall eine gleitende, 

 und die Stellen, wo die Gleitung am größten und kleinsten ist, 

 sind diskret liegende Geraden. 



6. Meine Erklärung der HARTMANNschen Erfahrungen bei 

 Anstrengung von MetaUstreifen ist, dies vorausgeschickt, die 

 folgende: Bei einem Zug nehmen die Angriffspunkte der Kräfte, 

 solange die Elastizitätsgrenze nicht erreicht ist, außer den fort- 

 schreitenden auch vibrierende Bewegungen an; die Vibrationen 



