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pflanzen sich im elastischen Mittel fort, und die von den heiden 

 Seiten gleichzeitig ausgehenden Wellen setzen sich zu stehenden 

 Wellen zusammen, und es entstehen auf diese Weise die in Nr. 3 

 und 4 beschriebenen stehenden Wellen der bewegten polarisierten 

 Materie. Freilich ist die Beschreibung durch die Annahme, daß 

 nur die in x^., . . . quadratischen Glieder von F zu berücksich- 

 tigen sind, idealisiert; denn diesem Umstände ist es zuzuschreiben, 

 daß dabei die lebendige Kraft erhalten bleibt, während diese doch 

 in Wirklichkeit in andere Energieformen umgesetzt wird. Aber 

 der geometrische Charakter der Bewegung wird eben durch das 

 betrachtete Glied von F bestimmt, und wir sind berechtigt aus- 

 zusprechen, daß bei den Schwingungen um die Ruhelage die 

 größten Bewegungsenergien in den dort beschriebenen ausgezeich- 

 neten Geraden abgelagert werden, daher das Material an diesen 

 Stellen am meisten abgeschwächt wird. — Wenn dann bei zu- 

 nehmender Anstrengung des Materials die Flußgrenze erreicht ist, 

 so findet an Stelle der Vibration eine Gleitung der Materie statt, und' 

 diese Gleitung ist an den Stellen am größten, wo das Material in der 

 vorangegangenen Periode am meisten abgeschwächt wurde; so ent- 

 stehen in jenen ausgezeichneten Geraden die von Hartmann beschrie- 

 benen Linien; ihre Dichtigkeit nimmt nach der in Nr. 5 gegebenen 

 Beschreibung zu, und nähert sich einer bestimmten Grenze, wo sie 

 äquidistant werden, ohne diese aber im allgemeinen zu erreichen. 



7. Anstrengungslinien bei Durchlöcherung und Zer- 

 schneidung von Metallplatten. 



Ich führe Polarkoordinaten r, %^ ein und bezeichne die Ver- 

 schiebungskomponenten in Richtung von r, %• mit u resp. v^ ferner 

 seien die Dilatationen im Punkte r, ^ mit q, cp, co bezeichnet, 

 und zwar seien* 



(15) 



(O = 



* Lame: Theorie matla. de l'elasticite (1886, pag. 179—184); Love; 

 Elasticity (1892, Vol. I, pag. 216—7). 



