ÜBER DIE ANSTRENGUNGSLINIEN DER METALLE. 41 



Noch ist die Differentialgleicliuns: 



t" __^oF 1^ d_dl^ , 1 (dF^ _ dF\ 

 ^^ dr dg "*" r d^ ?© "*" r Kdg dcp) ' 



zu erfüllen, woraus sicli zwischen den Konstanten die fernere 



Gleichung ergibt: 



(32"') w^i + (m + n) (a^ i- cc^g) — k^ = 0; 



zugleich findet man für den Grad der Polarisation ^i die Gleichung 



(32^^) '^ ^ - "^ {a, + a,g) + {m + n) (ma, - «3) = . 



Die Gleichungen (32"), (32"'), (32^^^) sind die notwendigen 

 und hinreichenden Bedingungen dafür, daß die Gleichungen (29) 

 definierte vibrierende Bewegung eine Lösung unserer Differential- 

 gleichungen sei. Mittels Elimination von h^ und Ji^ aus den 

 Gleichungen (32") findet man 



»i{ßi9 + n) + i^n + »■ - 1) (7i + r-29) - i\y - rs = o. 



Während die Gleichungen (32'") und (32^) Beziehungen 

 zwischen Konstanten geben, drückt die Gleichung (32^^) eine 

 Funktionalbeziehung zwischen ^ und a aus; und da nach (32') 

 a = r~" ist, so spricht (32^^ für ^ das Gesetz aus 



wo jUq eine Konstante ist, nämlich 



(32^) -^^ Hq — ^^- («1 + ß:2^) + (m + n) {ma^ - «3) = . 



Die Gleichungen geben bei der Annahme 

 m -\- n = 0, «1 =1= 0, «3 + 

 die einfachsten Beziehungen zwischen den Konstanten. 

 Aus (32'") folgt so 



m = - i = — n , 

 daher folgt aus (32"^^) 



(330 ^-Hf"' 



und aus (32^) 



