POLARISATION DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 51 



Strahles identifizieren wollten, würden wir im Glase nur innerhalb 

 eines solchen Kegels gebeugtes Licht erhalten, dessen Halböffnungs- 

 winkel Grenzwinkel der totalen Keflexion ist.* Nach der Er- 

 fahrung füllt aber auch das gebrochen -gebeugte Licht seinen 

 eigenen Halbraum aus. Auch zu diesem Resultat gelangen wir 

 leicht, wenn wir auch im Glas (unendlich nahe zu dessen 

 freier Oberfläche) eine beugende Fläche annehmen, was 

 schon auch die Symmetrie erfordert, indem wir vorläufig keinen 

 Grund haben, das eine Medium vor dem anderen auszuzeichnen. 

 Die an diesem erfolgende Lichtbeugung (s. Fig. 2) liefert dann 

 die Strahlen {11^ und. (lli„) zu dem gebrochen-gebeugten, den 

 Strahl (Uli) ^^ "^6^^ reflektiert-gebeugten Lichte. 



Es ist hier am Platze, eine auf das Strahlensystem (IIn) 

 bezügliche Beobachtung zu erwähnen, welche mit unserer hier 



Fig. 2 



angeführten Auffassungsweise ebenfalls in enge Beziehung ge- 

 bracht werden kann. Um die erwähnte, an Schwefelniederschlag 

 erfolgende Lichtbeugung in homogenem Medium hervorzubringen^ 

 klebte ich die geschichtete Seite der Glasplatte durch Vermitt- 

 lung eines Tropfens Zederöls an die Durchmesser-Fläche einer 

 Glashalbkugel von fast gleichgroßem Brechungsexponenten (s. Fig. 3), 

 nachdem ich die Schwefelschicht zum Schutze mit einem sehr 

 dünnen Koüodiumhäutchen überzog. Fiel nun auf dieses Präparat 



* Tatsächlich kamen in den Beobachtungen Stores' bloß derlei Strahlen 

 vor, weil er mit auf planparalleles Glas verfertigtem Gitter arbeitete. 

 Übrigens vgl. Anm. * auf der vorigen Seite. 



