POLAEISATI0>; DES VON GLASGITTERN GEBEUGTEN LICHTES. 53 



Von einer an der Grenzfläche zweier verschiedener Medien ent- 

 stehenden Lichtbeugung können wir uns ein solches Bild kon- 

 struieren, daß dieses in unendlicher Nähe zu beiden Seiten 

 der Grenzfläche, als in homogenem 

 Medium entstehendeLichtbeuffu Uff, 

 zustande kommt-, und das beob- 

 achtete (reflektiert-, resp. gebrochen-) 

 gebeugte Licht Resultante von aus 

 diesen beugenden Zentren direkt, 

 resp. nach einer Reflexion und 

 Brechung sich in gleicher Richtung 

 fortpflanzenden und mit einander 

 interferierenden Strahlen ist (s. 

 Fig. 5). 



Im nächsten Paragraph werde ich 

 zeigen, wie man auf Grund dieser Auf- 

 fassung die im gegebenen Falle zu erwartenden Polarisationsazi- 

 mute berechnen kann. 



Fig. 5. 



§ 2. Mathematische Formulierung der im vorigen Para- 

 graphen dargelegten Auffassung; Schwierigkeiten des 

 allgemeinen Falles. Voraussetzung: bei senkrechtem Ein- 

 fall ist die primäre Lichtbeugung einfach zirkumaxial, 

 Ableitung der sich hieraus ergebenden Formel. 



Zwar müßte man auf Grund der im Vorhergehenden dar- 

 gelegten Auffassung — wenn sie richtig ist — zur quantitativen 

 Beschreibung der oben behandelten sämtlichen Phänomene ge- 

 langen, dennoch konnte ich diese Beschreibung bisher bloß fin- 

 den FaE des senkrechten Einfalles durchführen. Es sei mir ge- 

 stattet, über die Ursachen dieser Beschränkung einige Worte vor- 

 auszuschicken. 



Das Wesen der in Rede stehenden Deutung ist, daß sie die 

 auf der Grenzfläche entstehende Lichtbeugung auf einen einfacheren 

 Fall, auf die in homogenem Medium entstehende Lichtbeugung, 

 zurückführt. 



Doch auch von dem in homogenem Medium gebeugten Lieht 



