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ist bloß sein Polarisationszustaud bekannt, seine lutensitätsver- 

 teilung aber nicht, obwohl wir doch auch diese benötigen, um 

 das Polarisationsazimut der Resultante des direkten und des reflek- 

 tierten Strahles berechnen zu können.* Weiter beziehen sich auch 

 diese unsere Kenntnisse bloß auf jenen Fall, wenn das gebeugte 

 Licht aus gewöhnlicher fortschreitender Lichtquelle entsteht, wäh- 

 rend vor einer reflektierenden Fläche im allgemeinen ein bedeu- 

 tend komplizierterer Lichtschwingungszustand besteht. 



AU' diese Schwierigkeiten treten bei normalem Einfall noch 

 am wenigsten auf. Einerseits ist die Intensität des regelrecht 

 reflektierten Lichtes in diesem Falle am geringsten, andererseits 

 fällt seine Richtung mit der Einfallsrichtung zusammen, d. h. 

 der bei senkrechtem Einfall vor der Grenzfläche entstehende Licht- 

 schwingungszustand unterscheidet sich — wenigstens bei dem 

 nicht sehr großen Werte des Brechungsexponenten — nicht wesent- 

 lich von demjenigen Zustande, der in einer gewöhnlichen, fort- 

 schreitenden Lichtwelle herrscht. Auf der anderen Seite der Grenz- 

 fläche — im gebrochenen Licht — besteht natürlich immer dieser 

 einfache Schwingungszustand, wir können daher mit der von diesem 

 herrührenden Lichtbeugung sicherer rechnen. 



Nennen wir einfachheitshalber erstes Medium dasjenige, in 

 welchem die in Rede stehenden gebeugten Strahlen sich fort- 

 pflanzen und rechnen wir vorerst mit der Voraussetzung, daß^ 



* Es wird hier am Platze sein, die in der Einleitung erwähnten Be- 

 merkungen zu machen. Man kann sich die in Rede stehenden sekundären 

 Zentren auf zweierlei Art vorstellen. Einerseits kann nämlich im Sinne des 

 HuTGENsschen Prinzipes jeder Punkt irgend eines von Licht durchdrungenen 

 Raumes als Ausgangspunkt elementarer Wellen angesehen werden, anderer- 

 seits kann in einem anderen Sinne eine an einem unendlich kleinen mate- 

 riellen Teilchen erfolgende Lichtbeugung, Lichtstreuung, als elementare 

 Erregung betrachtet werden. Der Polaris ations zustand sowohl der ersten 

 (SioKESschen) wie auch der zweiten (RAYLEiGHSchen) elementaren Welle ist 

 zirkumaxial. Bei der letzteren ist — nach der Theorie — auch die Inten- 

 sitätsverteilung zirkumaxial- symmetrisch. Beim Abfassen meiner Arbeit 

 dachte ich — vielleicht nicht ganz richtig — mehr an letztere. Die im Text 

 über die Intensitätsverteilung gemachte Bemerkung bezieht sich darauf, daß 

 die experimentell verwirklichte Lichtzerstreuung in der Regel nicht die 

 symmetrische Verteilung der Lichtintensität zeigt. Die L^rsachen hiervon 

 werde ich in meiner nächsten Arbeit ausführlicher behandeln. 



